吸光度和直接帶隙。目前一些科研小組已經將典型多晶CIGS設備量子效率超過20%，并且有較好的重復性。但是這種效率依舊低于Shockley-Queisser的理論計算值。這在一定程度上歸因于由于多晶性質引起的太陽能電池的不均一性，這也使材料性能和整體性能的關系模糊。為了量化形態對太陽能電池量子效率的影響，研究不同性質在空間上的變化將變的至關重要。 考慮到這一點，IRDEP（法國光伏能源研究院）的研究人員對CIGS微型太陽能電池（直徑為35μm）進行了光致發光PL和電致發光EL光譜成像進行了探究[1]。實驗采用了高光譜成像設備（IMATM），該設備擁有2nm的光譜分辨率和亞微米的空間分辨率。電致 ...

PD）由納米帶隙形式的超薄超導膜組成。為了更高效的探測單光子，該帶隙通常被做成曲線型。為了可以產生電脈沖，在超導帶加DC電流偏置，形成超導臨界態。當窄帶隙吸收光子后，形成具有非平衡濃度的準粒子區域。 此時，電流密度超過臨界水平，并在納米帶上形成電阻區域。該電阻區域是由于單光子在該位置打破了該點超導態，形成一個熱點，熱點在此處表現出電阻態，該電阻的形成，以至于在超導帶兩側形成了可測量的電壓勢壘，此時便可以對外表現出脈沖信號；在熱點處，由于超導狀態被打破，此處的能量會通過一系列的弛豫過程向材料的襯底走，進而再次達到平衡狀態；熱點形成到消失產生的電壓脈沖表示檢測到光子NbN超導檢測器具有極低的時序抖 ...

光電參數（如帶隙和擴散長度）的標準偏差大，不穩定，這個因素可能會影響電池的整體參數，例如效率，開路電壓和短路電流。為了更好地了解光伏電池的工作機制，需要在微米尺度下研究其性質。Photon公司與法國光伏能源研究所合作開發了用于光伏應用的高光譜成像儀，使用體布拉格光柵檢測電池的整個表面，激發強度約為100個太陽輻射，光譜分辨率為2nm.研究的樣品是CIGS基的微型太陽能電池，這些電池為圓形，直徑范圍為20um至150um。如上圖，利用高光譜設備探究了CIGS太陽能電池的PL成像圖，采集時間45min,并通過定量校準，結合廣義普朗克定律獲得了準費米能級分裂△μeff。為了說明橫向載流子傳輸的影響， ...

和無電場時的帶隙能量，發現交流感應的帶隙能量小于直流電場感應的帶隙能量。圖1（a）KTN樣品顯微圖像、透射光譜和拉曼光譜同時測量和分析的實驗系統示意圖。THL:鹵鎢燈；CCD:電荷耦合器件；BS:分束器；OL:物鏡；IRT:紅外線溫度計；M:鏡子；S:光譜儀；LS:激光源；NF:陷波濾波器；VS:電壓源。插圖顯示了樣品隨溫度變化的介電常數。如上圖為劉洪亮老師課題組搭建的系統光路實驗圖。來自鹵鎢燈(THL)的一束白光被分束器(BS1)反射，然后通過另一個分束器(BS2)和物鏡(OL)照射到KTN樣品。透射光由分光計收集，以測量樣品的透光率光譜。同時，樣品的照明區域由OL成像到一個CCD相機上。對 ...

成p-n結的帶隙能。發射光子的能量近似由下列表達式決定：式中，h為普朗克常量；v為輻射光頻率；Eg為帶隙能，即半導體器件導帶和價帶的能量差。電子和空穴的平均動能由波爾茲曼分布決定，即熱能KT。當KT<Eg時，輻射光子能量幾乎和Eg相等，輻射光的波長為：式中，c為光在真空中的速度。發光二極管的發光強度由Eg和KT的值決定。事實上，光強度是光子能量E的函數，由下式表示：發光二極管理論輻射光譜的zui大強度發生在以下能量處：(2)發光二極管的應用LED的應用大致可以以發射光譜范圍來劃分。發光波長在紅外范圍(λ>800mm)的LED應用在通信系統、遠程控制和光耦合器中。在可見光范圍內的白光 ...

，MoS2的帶隙可以被設計成吸收寬波長范圍內的光，然后將其轉化為局部熱，用于光熱組織消融和再生。然而，諸如水分散體穩定性差和在受影響組織中的低蓄積等限制阻礙了MoS2在生物醫學應用中的充分實現。為了克服這些挑戰，本文提出了以藍藻螺旋藻為生物模板的多功能MoS2磁性螺旋微型機器人(MoSBOTs)，用于治療和生物識別應用。細胞相容性微型機器人結合了近紅外輻射下的遠端磁導航和二硫化鉬光熱活性。由此產生的MoSBOTs的光吸收特性被用于靶向光熱消融癌細胞和在微創腫瘤治療應用中的動態生物識別。擬議的多治療MoSBOT在無數癌癥治療和診斷相關應用中具有相當大的潛力，規避了當前消融手術的挑戰。6.Huai ...

SiC材料的帶隙激發方面提供更為可靠和高效的工具。此外，349nm激光（3.55 eV）也被證明是替代351nm氬離子激光器的理想選擇。雖然單頻激光器在光致發光方面并非必需，但在拉曼光譜的研究中，其極窄的線寬或成為至關重要的因素。Ivanov教授解釋，拉曼光譜需要激發激光的線寬小于0.1 ?，而這款349NX激光器的指定線寬為500 kHz，對應于349 nm處的2×10-6?，這大大滿足了實驗的要求。同時，由于激光的相干長度超過了100米，這臺激光器也在其他應用領域表現出色。該團隊還強調了349NX與傳統氣體激光器相比的幾個優勢。首先，349NX激光器的發射在光譜上非常純凈，僅在激光線附近可 ...

子阱(QW)帶隙的近紅外脈沖調制QCL不同，我們比較了在室溫下光子能量低于和高于0.77 eV (1.6 lm)的InGaAs QW帶隙的兩種不同的近紅外泵對QCL傳輸的調制。當光子能量高于QW帶隙時，電子將從價帶被激發到導帶，然后通過帶間躍遷放松回價帶。當泵浦光子能量低于QW帶隙時，由于光子沒有足夠的能量，將不會發生帶間躍遷。相反，在傳導帶較低的子帶中的電子將被激發到較高的子帶或連續區。直接測量諧振中紅外脈沖的傳輸變化提供了有關QCL增益調制的信息。圖1(a)顯示了我們實驗裝置的原理圖。利用由Ti:藍寶石振蕩器、Ti:藍寶石再生放大器、光學參量放大器(OPA)和自制差頻發生器(DFG)組成的 ...

遷移率、可調帶隙、強光吸收率和柔韌性。其中，MoS2具有可調諧的帶隙，這使得它比石墨烯具有更廣泛的應用。隨著層數的減少，MoS2的帶隙從塊狀的1.29eV增加到單層的1.9eV，并變為直接帶隙。由于原子薄二硫化鉬的直接帶隙和強激子性質，觀察到強烈的光-物質相互作用。此外，這種材料在原子厚度上表現出優異的機械柔韌性。這些特性使二硫化鉬在光電應用，特別是光電探測器方面表現出巨大的優勢。近年來，人們利用微機械剝離和化學氣相沉積法（CVD）制備MoS2薄膜的光電探測器進行了大量的研究。然而，微機械剝離的成品率低和可擴展性差阻礙了MoS2光電探測器的實際應用。CVD被認為是合成大面積MoS2薄膜有前途的 ...

.8 ev的帶隙能量，由于量子限制效應，其強烈依賴于膜厚度。這導致了相關研究工作者對二維氧氯鉍（Bi2O2X:X=S，Se，Te）族的研究興趣的增加。然而，迄今為止，很少研究2D Bi2O2Te，它是Bi2O2Se的表親材料，由具有I4/mmm空間群（a=3.98?，c=12.70?）的四方結構組成，其中平面共價鍵合氧化物層（Bi2O2）夾在具有相對弱靜電相互作用的Te方形陣列之間（如下圖）。由于Te元素的活性特性，通過CVD方法制備2D Bi2O2Te材料仍然是一個挑戰，因此在生長過程中需要Bi前驅體和Te源的蒸發溫度的巨大差異。Te和Se的不同電負性很可能賦予Bi2O2Te比Bi2O2Se ...