是由于材料的受激輻射產生的電子躍遷吸收帶，通過分析本征吸收的吸收帶我們可以從中挑選處合適的低損耗的窗口區，從而提高信號的傳輸效率。（2）非本征吸收損耗即雜質吸收，造成非本征吸收的原因可能是由于工藝的不完善引入的了新的雜質導致雜質的吸收損耗。其中對非本征吸收影響比較大有兩種：1. 過渡金屬離子Fe3+、Mn3+ 、Ni3+ 、Cu2+ 、Co2+ 、Cr3+等，這些過渡金屬離子在0.6um-1.6um波段范圍內光吸收能力較強，光纖制造過程中，過渡金屬離子的數量應減少到十億分之一以下，這樣可以將損耗控制1dB/km以下。2. 氫氧根離子（OH-），水分子中解析出來的OH-振動吸收導致信號衰減并呈現 ...

摻鉺光纖產生受激輻射。當用一高功率的泵浦光 λ 注入摻鉺光纖時，將鉺離子從低能級的基態E1激發到高能級E3上。Er3+在高能級上的壽命很短，很快即以無輻射躍遷的形式衰減到亞穩態能級E2 上。由于Er3+ 在能級E2 上壽命較長，在其上的粒子數聚集越來越多，從而在能級E2和E1之間形成粒子數的反轉分布。這樣，當具有1550 nm波長的光信號λEr通過這段摻鉺光纖時，處于亞穩態能級的粒子即以受激輻射的形式躍遷到基態，并產生和入射光信號光（1550 nm）完全一樣的光子，從而大大增加了信號光中的光子數量，也即實現了信號光在摻鉺光纖中輸出時不斷被放大的功能。因此，利用摻鉺光纖即可制成摻鉺光纖放大器ED ...

on”，即“受激輻射光放大”的意思。因此，激光實際上是原子受到入射光照射后，由于受激輻射現象，將原本的入射光放大后的產物。相比于普通光源，激光具有更好的方向性、單色性、相干性，以及更高的亮度。那么，什么是受激輻射呢？一束光，實際上就是一束光子流，由無數具有一定動量和方向的光子所組成。而光子則是由原子能級躍遷所產生，當原子由基態（低能級）向激發態（高能級）躍遷時，需要從外界吸收一個光子；而當原子由激發態向基態躍遷時，則需要向外界釋放一個光子。一個光子的能量：當我們用一個入射光子掠過原子時，就有一定幾率使該原子由激發態向基態躍遷，從而釋放出一個光子，最終，我們將得到兩個光子（入射光子和受激輻射所產 ...

確實高。這種受激輻射與正常的拉曼效應不同，是相干的。與此同時，在Vo′的Stokes側也出現了其他的譜線，其頻移正好是D1個譜線的2倍、3倍、4倍等，且其強度逐漸降低并逐漸減小。它們被稱為高階受激斯托克斯線。在適當的實驗條件下，在反斯托克斯側得到了相應的曲線。在正常拉曼效應中，它們的強度比斯托克斯線的強度低，但仍然比反斯托克斯線的強度高得多。實驗表明，高階Stokes譜線和反階Stokes譜線的發射具有明確的方向性。由于在大多數情況下，受激拉曼光譜中只出現一個振動頻率(以及它的倍數)，這種效應顯然沒有多大價值，因為人們希望盡可能多地確定基頻，以便描述散射分子的特性，或者為力場計算獲得數據。這種 ...

地使工作介質受激輻射產生更多的激發光，因此產生雪崩效應而生成較強的激光從部分反射的鏡面側輻射出去。圖1：激光在F-P腔中生成示意圖在FP腔中，來回反射的多光束之間可產生干涉效應，進而會對光進行濾波(如圖2中所示)，在某些特定的波長下產生干涉相長，如果兩個反射鏡間距較大，而鏡面寬度比較小時，只有相對鏡面入射角非常接近0°的光才能經過很多次的反射后不會移出諧振腔；從FP諧振腔輸出的激光單模的譜線寬度隨著兩反射鏡間距增大而減小；綜上，對FP腔的尺寸可以控制輸出激光的發散、波長、譜寬等。圖2：F-P腔的濾波功能相關文獻：[1]李耐和. 可調諧激光器種類及發展趨勢[J]. 世界產品與技術, 2002(2 ...

會發出。由于受激輻射的速率取決于進入工作物質的光子量，因此增益介質中存儲的能量會隨著持續泵浦而增加。由于自發輻射和其他過程的損失，經過一定時間，儲存的能量會達到某個最大值；此時稱為增益飽和。此時，Q開關器件迅速從低Q變為高Q，從而允許反饋和受激發射的光放大過程開始。由于增益介質中已經儲存了大量能量，諧振腔中的光強度會迅速增加。這也導致存儲在介質中的能量幾乎以同樣快的速度耗盡。最終激光輸出的持續時間短峰值能量高的巨脈沖。主動調Q中，Q開關是一個外部控制的可變衰減器。這可能是一個機械設備，例如放置在腔內的快門、斬波輪或旋轉鏡，或是某種調制器，例如聲光設備、磁光效應設備或電光器件——普克爾盒或克爾盒 ...

態的機制采用受激輻射。當激發光光斑內的熒光分子吸收了激發光處于激發態后，用另一束STED光束照射樣品，使損耗光斑范圍內的分子以受激輻射的方式回到基態，從而失去發射熒光的能力。即熒光萃滅。這個過程就叫做受激發射損耗。只有損耗光強為零或較低的區域內的熒光分子能夠以自發輻射的形式回到激態發出熒光，這樣就實現了有效發光面積的減小。為了實現上述目的，損耗光聚焦后的光斑需要滿足邊緣光強較大，而中心趨于零的條件，一般采用的是環形的空心光斑，如圖2所示。圖2. 激發光斑（a），渦旋光（b），強度分布的線掃描（c）,熒光疊加光斑（d）. 傳統的方法可以用螺旋相位板來產生這樣的渦旋光束，但是使用純相位空間光調制器 ...

是并不是利用受激輻射，而是利用非線性晶體材料中參量放大過程產生的光增益。與激光器類似，它也具有泵浦功率閾值，低于該值時，輸出功率很小（只有一部分參量熒光）。圖1.光參量振蕩器示意圖OPO一個很大的優勢在于其信號光和閑散光可以在很大范圍內變化，二者之間的關系由相位匹配條件決定。因此可以得到普通激光器很難或者不能產生的波長（例如，中紅外，遠紅外或者太赫茲光譜區域），并且也可以實現很大范圍的波長調諧（通常通過改變相位匹配條件）。因此OPO特別適用于激光光譜學。光參量振蕩器一個限制條件是它需要具有很高光強和空間相干性的泵浦源。因此，通常需要采用一個激光器來泵浦OPO，由于不能直接采用激光二極管，該系統 ...

數反轉來產生受激輻射。為了聚集原子來放大一個入射輻射，必須打破原子的動力平衡態以產生粒子數反轉。當外界能量(泵浦能量)提供給處于一個特定激發態的原子系統時，這種情況的發生是有可能的。一個非平衡的環境一般不能由增加系統溫度來實現和維持。因此，光放大的第二個條件是持續的泵浦能量來產生和維持優勢的粒子數反轉來，從而產生受激輻射。大多數的激光材料只有很低的增益，為了產生一個很大的放大，光必須經過一個很長的激光介質，這個過程可以通過在兩個鏡子之間放置一個增益介質來實現，鏡子來回反射光線通過增益介質。增益介質和兩個鏡子組成激光諧振腔。影響激光的主要因素是增益介質、泵浦，以及激光腔或者諧振。激光器材料和高能 ...

穿過有源區的受激輻射在傳統的QC激光器設計中，大部分電子都聚集在z低注入態和z高激光態。在閾值以下，電子主要通過縱向光學LO聲子散射穿越有源區。在閾值以上，隨著腔內的光強變得越來越強，電子通過受激輻射在活躍區域的傳輸速度越來越快。因此，在有源區域上的電壓不再增加得那么快。圖1我們展示了一種基于注入器和有源區域之間“兩步”耦合的新型QC激光器設計，通過簡單地改變施加電壓，為高于閾值的激光器提供寬波長調諧范圍。該設計的導帶部分如圖1所示。它是基于雙聲子共振對角躍遷有源區。在注入器基態g和上層激光態u之間插入一個耦合態c。以LO聲子散射為主的從注入態到耦合態的散射壽命約為1.5 ps，而上激光態的散 ...