中，阻斷瑞利散射，并將拉曼信號傳輸到光譜儀中，長通濾光片是測量斯托克斯分量的常用濾光片。但是隨著入射角度的增大，邊緣截止波長會出現藍移，且隨著入射角的增加，s和p偏振的邊緣移動量不一致，使得他們不適合于共振拉曼譜測量。如下圖1a所示，入射角增大到30°時邊緣藍移約20 nm，且s偏振和p偏振表現出了7 nm的分裂，說明不適用于可調諧激發。圖1b所示的TLP濾光片可在0-60°范圍內偏轉并不降低邊緣陡度，且在全量程范圍內提供OD>6的光密度和90%以上的傳輸，可調諧波長可覆蓋400-1100 nm，很適合于可調諧激光光源拉曼測試。圖1如下圖2a所示，一個超連續激光光源（400-2400 n ...

特定偏振態的散射光通過。偏振光耦合進光纖后，光纖受外部環境影響會改變其中背向散射光的偏振態，能夠經過檢偏器的光就發生了變化。就可以據此探測光纖的擾動傳感。從應用上來看，POTDR主要是測量與光纖中光波偏振態有關的物理量，在電壓測量、持續振動、快速擾動及光纖中偏振模色散測量中有所應用。利用光纖的二階橫向電光效應，把單模光纖或液體芯光纖彎曲成螺旋型，放置在高壓線路附近。電壓會引起光纖中光波偏振態的變化。光纖在彎曲成螺旋形時，離線路越遠，螺紋間距越大，高頻率的振動測量，使用POTDR也是不錯的選擇。基于頻譜分析的POTDR系統具有靈敏度高，對外界干擾反應及時、抗噪能力強，可測量頻率高達5kHz的振動 ...

積方法基于光散射、發射或吸收表面。它們在顯示器周圍的任何地方提供不受限制的可見性，并且可以使用旋轉表面(主動或被動)、等離子體、空氣顯示器和光泳阱來創建。然而，這些方法不能重建聲音和觸覺。迄今為止報道的聲學懸浮顯示器僅展示了以降低的速度控制減少的點數，并且不涉及觸感或可聽見的聲音。技術要點：基于此，英國薩塞克斯大學的Ryuji Hirayama等人提出了一種多模聲阱顯示(multimodal acoustic trap display, MATD)，觀察人員可以同時從顯示體積周圍的任何點看到半空中的視覺內容，并從該體積接收聽覺和觸覺反饋。(1) 基于聲鑷技術，使用超聲波輻射力捕獲粒子(聲鑷可以 ...

息圖形成了與散射表面分離的點。相反，立體顯示器可具有與圖像點位于同一位置的散射表面。術語“立體顯示”用于描述“允許從物理體積內的一組局部和特定區域產生、吸收或散射可見輻射”的設備。美國光學學會的顯示技術技術小組提出了對這個定義的改進，它指明立體顯示器具有與光散射(或吸收和生成)表面位于同一位置的圖像點。這種微妙的區別突出了立體顯示器的雕塑般的物理性和如何產生其呈現“深度而不是深度線索”的獨特能力。在立體系統中，我們知道只有三種這樣的顯示器已在自由空間中得到成功演示：誘導等離子體顯示器(induced plasma display)、改進的空氣顯示器和聲學懸浮顯示器。等離子顯示器尚未展示RGB顏 ...

斯托克斯拉曼散射(coherent anti-Stokes Raman scattering,CARS)、二次諧波生成(second harmonic generation,SHG)、雙光子激發熒光(two-photon excited fluorescence,TPEF)的多模非線性顯微鏡，可以實現離體生物樣本的分子組成和形態信息的高靈敏和高特異性無創無標記檢測(區分惡性組織和良性0組織)。當前不足：完成多模非線性顯微鏡有以下挑戰：(1) 光纖耦合的高功率超快激光源(具有風冷、堅固、緊湊、便攜特性)；(2) 在長距離上的使用光纖進行超短脈沖激光傳輸和信號采集，要求具有低損耗；(3) 置于內窺 ...

引起的隨機光散射，單細胞分辨率的功能成像探測深度通常在1 毫米的量級。即使對于厘米級的小鼠大腦，這種穿透深度也將大腦區域的光學成像限制在了淺表層，因此除非采用侵入式手段，否則大部分大腦仍然無法進行高分辨率光學成像。盡管功能磁共振成像和基于超聲的方法等宏觀和介觀成像模式可以對深層大腦結構進行成像，但它們缺乏對理解神經回路至關重要的單細胞分辨率和靈敏度。因此，目前選擇在腦部插入微型光學探頭的方式實現細胞級分辨率深層腦成像。目前已經開發了幾種侵入式技術用于深層腦結構光學成像，例如上覆腦組織的切除、微型棱鏡植入、微型梯度折射率 (GRIN) 透鏡探頭及其組合。為了觀察非常深的大腦區域，通常使用微型透鏡 ...

損耗，但由于散射而導致在直線形式中的傳播損耗更高。）多模光纖通常具有更高的數值孔徑，例如0.3。光子晶體光纖可能有非常高的值。較高的 NA 會產生以下后果：- 對于給定的模式區域，具有更高 NA 的光纖具有更強的導向性，即它通常會支持更多的模式。-單模制導需要更小的芯徑。相應的模式區域越小，出光纖的光束發散角度越大。光纖非線性相應增加。相反，大模式面積單模光纖必須具有低 NA。-低 NA 會增加隨機折射率變化的影響。因此，具有非常低 NA 的光纖可能會表現出更高的傳播損耗。-彎曲損耗減少；光纖可以彎曲更多才出現顯著的彎曲損耗。-如果纖芯變得有點橢圓，例如由于制造中的不對稱性，這會導致雙折射。對 ...

生物）介質的散射相對不敏感。如第 2.3 節所述，非線性對比機制將激發限制在聚焦焦斑的體積內。這可以實現全場檢測——消除共焦針孔——非線性信號由非成像探測器（例如光電倍增管）收集和量化。由于已知信號源自于焦點，因此所有收集的非線性光都可以歸因于樣本中的該點。為了形成一幅圖像，通過掃描聚焦于樣本中的焦點來量化每個體素的非線性信號強度。一個簡單并且直接的方法是，在激光焦點保持靜止的情況下掃描樣本來形成圖像。但是樣品保持靜止，掃描激光的方法通常更受歡迎，盡管它更難以實施，但是這種方案具有卓越的圖像采集速度和樣品穩定性。激光掃描的方式要求在保持以物鏡后背孔徑為中心的情況下，光束的入射角發生變化；這樣可 ...

色光的非彈性散射，是一種可以用來識別特定化學鍵的強大技術。當入射光子和化學分子相互作用時，就會發生光子散射。大多數散射光子是由瑞利散射(一種彈性散射形式)產生的，并且與激發激光具有相同的波長。一小部分被散射的光子是由稱為拉曼散射的非彈性散射過程產生的。雖然與瑞利散射光子相比，光子的數量相對較少，但這些光子的波長和強度攜帶有關特定化學鍵存在的定性和定量信息。在給定的拉曼光譜中，出現在特定波數位置的一組峰可以被描述為識別特定化學物質的“指紋”，同時，峰的高度可以與這種化學物質的濃度有關。多組分分析是拉曼光譜的應用之一。在過去的二十年里，許多研究小組提出了光學拉曼裝置，專門設計來提高該技術測量多組分 ...

長在大的、低散射損失的晶錠中，并具有寬的透明度窗口。它們也是非吸濕性的，因此它們可以在光學平臺上無限期放置，而無需密封外殼。相位調制相位調制器是z簡單的電光調制器。在這里，電場沿晶體的一個主軸施加。沿任何其他主軸偏振的光會經歷折射率變化，因此光程長度會發生變化，這與施加的電場成正比。因此，從晶體中射出的光場的相位取決于所施加的電場。常見的體相位調制器是橫向調制器，如圖 1 所示，它由平行電極之間的電光晶體組成。這些調制器在電極之間產生大電場，同時提供長的相互作用長度，在其中積累相移。通過在電極之間施加電壓 V 獲得的光學相移 由下式給出其中是自由空間波長，d 是電極間距。 電光調制器常用的品 ...