范圍內的拉曼散射本質上是非相干的。但通過適當的調節(稱為q開關)，紅寶石激光器的發射可以在一個短的持續時間內(10-8秒的量級)和高的峰值功率(高達100兆瓦或更多)的單個“巨型脈沖”中獲得。當如此強烈的相干光照射到樣品上時，就會觀察到全新的現象。正常拉曼效應的量子力學理論變得不充分。受激拉曼效應做同調拉曼散射時，試樣同時受兩雷射之照射，一作激發用(ωL)，一作監控用(ωS)，而拉曼散射之強弱可用ωS之增益為測度。這些現象通常被稱為受激拉曼效應。在頻率vo的大脈沖激勵下，樣品在一定的Stokes頻率vo - v時產生增益，其中v是拉曼主動振動的頻率。通常只有一個這樣的頻率是“活躍的”，即每條線 ...

粉末晶體上。散射配置。毛細管固定在Oxford Duplex閉路循環低溫恒溫器中，溫度范圍為330e60k，精度為±1 K。圖1為室溫(固體曲線)到60k(虛線曲線)冷卻過程中，4BrBP三斜相的低頻拉曼光譜的連續變換。在155波數和30波數隨著溫度的變化發生了巨大的變化。圖2a為從20波數到38波數的擴展視圖。圖2b為130波數到170波數。在30波數的波段的溫度行為如圖2a所示，可見隨著溫度的降低其強度減小，位置由296 K下的28.3 波數到60 K下的35.0波數。在~155波數如圖2b所示。這個波段急劇變窄，其強度呈指數增長，其位置從296 K下144波數移到高頻一側到60 K下的1 ...

產生背向瑞利散射光，回傳的背向瑞利散射光帶著使它產生散射的信號通過耦合器到光電檢測器中。由于激光器發射的就是脈沖光，所以可以根據時間得到背向散射發生距光源的時間差，從而確定空間位置。OTDR得到的瑞利散射功率為一條指數衰減的曲線，該曲線表示出了光纖沿線的損耗情況。當脈沖光在光纖傳播過程中遇到裂紋、斷點、接頭、彎曲等情況，脈沖光會產生一個突變的反射或衰減。典型的OTDR探測曲線如下圖所示：二、OTDR系統及性能指標OTDR系統主要由脈沖發生器、光源、光電探測器、信號處理系統等組成。基本構架如下：OTDR直接探測背向瑞利散射光的功率，光源輸出功率越高，背向散射信號越強，探測距離越遠。OTDR通常使 ...

模式。這兩種散射取決于層數和形成的材料類型。在本研究中，E12g 和 A1g 的拉曼頻率差 (Δ) 從原始塊狀 MoS2 的 25.9 cm-1 降低到 MoS2 QD 的 21.6 cm-1。 E12g 和 A1g 差值的減小表明原始 MoS2 的層數和橫向尺寸減小。為了研究所制備的 MoS2量子點的帶隙能量和光學性質，文章中采用了紫外-可見 (UV-Vis) 和光致發光 (PL) 光譜。圖 1b 和 c 中的 MoS2 納米片是通過 CVD 方法合成的，用于PL信號的比較分析。正如圖1（b）所示，MoS2納米片的光譜在460，610，670處有特征峰，分別用A，B，C表示。A 和 B 峰對 ...

散斑是一種由散射相干光產生的隨機干涉圖樣，它會嚴重降低全息圖的質量。此外，高強度的相干斑干涉可以損害人類的視覺系統。通過對不同隨機相位圖生成的全息圖進行時域復用處理可以實現：通過疊加具有不相關散斑圖的多個全息圖來抑制散斑噪聲。這種方法會降低顯示的幀率，需要使用高速器件保證足夠的顯示幀率。所以數字微鏡器件(DMD)以其高速工作的優點被應用于全息顯示的SLM中。DMD是由能夠表示二進制狀態的微鏡組成的，允許DMD被用作二進制振幅調制器并且可實現10 kHz以上的高幀率。減少散斑噪聲的寬視角全息顯示系統：受結構照明顯微鏡(SIM)的啟發，本系統采用定向照明來擴展視角。使用光源和濾波器作為一個陣列，而 ...

生的背向瑞利散射，參考光可取自激光光源。常使用聲光調制器（AOM）的衍射效應對信號光進行移頻，移頻造成的頻率差，是交流電流發生的重要因素，所以需要集中，這也就限制著激光器頻寬，所以COTDR通常使用單頻窄線寬激光器。從單模光纖中不同位置產生的信號光的偏振態并不相同，所以需要擾亂參考光的偏振態，并經過多次測量以獲得信號光與參考光在不同偏振態匹配條件下的平均相干檢測結果。上面是COTDR具體結構圖，激光器發出的激光經耦合器分成兩束，一束經過聲光調制器調制為探測光脈沖，再經耦合器注入被測光纖。返回的背向瑞利散射光信號與參考光混合，二者產生中頻信號由平衡探測器接收。平衡探測器輸出帶中頻信息的電流信號， ...

托克斯-拉曼散射光子。拉曼光譜的校準是通過使用汞氖 (Hg-Ne) 校準源實現的。我們間隔不同培養時間分別從患癌組織和正常組織選取個別點獲取拉曼信號。圖1正常組織（a）和患癌組織（b）隨培養時間變化的拉曼光譜 如上圖顯示了大鼠正常 (圖 1.a) 和患癌 (圖 1.b) 組織的拉曼光譜變化。值得注意的是，患癌組織的拉曼光譜的變化比正常乳房的拉曼光譜的變化要顯著得多。例如，721 - 828 cm-1 的峰值在患癌組織中比正常組織增加更多。在該區域，存在被報道為乳腺癌或乳腺癌相關峰的727cm-1（C-C拉伸）、780cm-1（核苷酸）、811cm-1（核苷酸）、817cm-1（C-C拉伸、主 ...

曼反斯托克斯散射）可用作對比機制，以提供生物樣品的補充信息。在相干非線性顯微鏡中，信號和散射方向由激發場分布和樣品微觀結構之間的相互作用產生，因此，定量圖像解釋需要建模描述。當前不足：現有的基于角譜表示（ASR）計算聚焦點附近的激發場分布，基于格林函數（Green）將非線性響應從聚焦區域傳播到探測器平面的模擬策略及已建立的大多數數值模型忽略了焦點附近樣品光學異質性引起的場的失真的影響。解決方案：巴黎理工學院的Josephine Morizet和Nicolas Olivier等人將有限差分時域（FDTD）方法（FDTD已被用于模擬寬場、共聚焦、相襯等多種顯微鏡，還用于計算光通過骨骼或腦組織傳播時 ...

在典型的拉曼散射中，一束光被聚焦到樣品中。散射信號隨后由聚光鏡收集入分光儀，不同波長的拉曼峰被分光儀內的光柵在空間上分隔開。在時域中這些峰通常被認為是同時到達光譜儀。這種方法中拉曼信號通常被熒光輻射污染。通過對發射信號進行時間門控，可以將拉曼信號從熒光背景中分離出來:如果短脈沖光激發分子，拉曼信號在脈沖的脈寬范圍內發射，而熒光的壽命更長。根據這個想法可得到無熒光的拉曼光譜。但是儀器變得更復雜，且由于通過門控系統和光譜儀不可避免的損耗，信號的幅值顯著降低。此外通過光學元件，特別是光譜儀光柵的傳輸通常是偏振相關的。新的拉曼信號的采集和分析方法解決了這兩個障礙:相對較弱的信號水平和不消失的熒光背景。 ...

上并收集背向散射光。然后90/10分束器將90%的瑞利散射反射回激光器，同時傳輸所有拉曼位移信號。(與寬帶50/50分束器相比，幾乎提高4倍拉曼信號)。兩個超窄帶VHG陷波器，每個光密度為>4.0，然后在傳輸拉曼信號時進一步衰減收集到的瑞利散射光，估計系統傳輸效率為>80%。濾波后的信號聚焦在25μm芯徑、0.1NA階變折射率光纖上，連接到高分辨率、高通量的單級光譜儀成像光譜儀。它配備了1200線/毫米光柵和1340x400成像陣列，20 × 20 μm像素大小和98%的峰值量子效率，以確保最大的信號采集和1.25波數分辨率;適合5-200波數頻率范圍的分析。下圖4為上述系統測得的 ...