藍(lán)寶石和石英石板小雙折射的測(cè)量摘要：測(cè)量了石英和藍(lán)寶石板在632.8 nm處的雙折射。觀察到的雙折射被認(rèn)為是由光軸相對(duì)于平板幾何結(jié)構(gòu)的傾斜引起的。用兩種儀器方法進(jìn)行了測(cè)量。空軍研究實(shí)驗(yàn)室使用了穆勒矩陣激光旋光計(jì)，Hinds使用了exicor系統(tǒng)。介紹了測(cè)量技術(shù)，并給出了測(cè)量結(jié)果。簡(jiǎn)介及背景石英和藍(lán)寶石是單軸晶體，當(dāng)晶體定向時(shí)，使光束經(jīng)歷非凡和普通的指數(shù)，就可以很容易地觀察到這些材料的雙折射。如果晶體的光軸與光學(xué)系統(tǒng)的軸對(duì)齊，則不會(huì)觀察到本征雙折射。然而，如果這兩個(gè)軸沒有對(duì)齊，一個(gè)起源于這兩個(gè)軸之間的角度的雙折射將被觀察到。得到了石英和藍(lán)寶石的平板，經(jīng)過切割和拋光，使晶體光軸從平板的法線向表面傾 ...

雙折射測(cè)量技術(shù)介紹1.理論基礎(chǔ)（1）偏振光盡管光具有波動(dòng)性和粒子性，當(dāng)處理偏振光時(shí)只考慮粒子性。光可以看作是橫向電磁波，因此光由電場(chǎng)振動(dòng)和磁場(chǎng)振動(dòng)組成。但是，一般來說只考慮電場(chǎng)振動(dòng)。我們可以把它分解成相互垂直方向上的兩個(gè)振動(dòng)來處理電場(chǎng)振動(dòng)。如下圖所示，1.1偏振光的分解起偏器是由和光波長(zhǎng)相比足夠小的光柵制成，或者由一特定偏振方向的光吸收材料組成，如果在光路中安裝起偏器，光線是否能透過起偏器就取決于光的振動(dòng)方向。也就是說，光透過起偏器只有一個(gè)振動(dòng)方向。這里，因?yàn)檎駝?dòng)方向是直線的，所以稱為線性起偏器，振動(dòng)方向的平面稱為偏振面。一般，用p偏振光和s偏振光來表達(dá)偏振態(tài)。當(dāng)光入射于介質(zhì)時(shí)，入射光方向與法 ...

的分量。由于雙折射效應(yīng)，光束沿橢圓偏振，在四分之一波片和中旋轉(zhuǎn)傳播。仔細(xì)調(diào)整波片后，當(dāng)反射光束到達(dá)時(shí)，大部分激光功率仍停留在X軸上。PBS1作為一個(gè)分析儀，在Z軸向外反射激光功率。當(dāng)調(diào)制電壓加載在上時(shí)，Z軸和X軸之間的激光功率比發(fā)生變化，導(dǎo)致?lián)p耗調(diào)制。這種腔體設(shè)計(jì)保證了兩個(gè)EOM在不同的工作模式下工作。一個(gè)EOM作為損耗相關(guān)的驅(qū)動(dòng)器，另一個(gè)EOM作為相位相關(guān)的驅(qū)動(dòng)器，以減少不良影響，實(shí)現(xiàn)完全穩(wěn)定。超低噪聲頻率梳的布局如圖1（b）所示。為盡量減少環(huán)境噪音，我們將OFC安裝在鋁盒內(nèi)。光纖振蕩器是一種環(huán)境穩(wěn)定的摻鉺光纖激光器，由保偏光纖（PMF）組成。采用NALM鎖模機(jī)制，獲得了穩(wěn)定的脈沖序列和自啟 ...

色散可控，高雙折射，高非線性，大模場(chǎng)等。圖1硫系玻璃光子晶體光纖結(jié)構(gòu)[2]硫系PCF解決了傳統(tǒng)單模光纖放大器因纖芯過細(xì)導(dǎo)致高功率下產(chǎn)生非線性效應(yīng)，引起光纖端面損傷的不足，對(duì)于大功率光纖放大器、高功率激光傳輸?shù)葢?yīng)用領(lǐng)域具有重大的意義。（2）耦合器光纖耦合器可將輸入信號(hào)的不同波長(zhǎng)成分從不同輸出端口分離出來，或?qū)⒍鄠€(gè)不同波長(zhǎng)的輸入信號(hào)混合成單個(gè)輸出，其對(duì)光場(chǎng)(分束比)的調(diào)控由光纖纖芯中傳播光之間的模式重疊長(zhǎng)度和纖芯間的距離決定。基于硫系玻璃光纖制備的光纖耦合器在未來的中紅外通信、激光、傳感等領(lǐng)域均有重要的應(yīng)用前景。（3）光纖合束器光纖合束器是實(shí)現(xiàn)高功率激光的核心元器件，可解決單個(gè)激光器功率進(jìn)一步提升 ...

方向沿x軸，雙折射器光軸方位角為Ω，延遲為φ，檢偏器透振方向?yàn)棣确较颍瑒t系統(tǒng)Jones矩陣可表示為：若以強(qiáng)度為的自然光入射，則系統(tǒng)出射光強(qiáng)可表示為：因此，測(cè)得Ω、θ、I(λ)及值即可計(jì)算出該波長(zhǎng)所對(duì)應(yīng)的延遲值。這種方法便于測(cè)量不同波長(zhǎng)對(duì)應(yīng)的位相延遲，若輔以精密的單色儀便可以方便快捷地獲得大量數(shù)據(jù)。但考慮到系統(tǒng)表面反射及吸收損失，不易準(zhǔn)確測(cè)得，所以該方法只適于找到光強(qiáng)隨波長(zhǎng)變化規(guī)律而不易準(zhǔn)確測(cè)得延遲值。然而，對(duì)λ／2波片情況則較為特殊，這里做進(jìn)一步分析，上式對(duì)的一階導(dǎo)數(shù)為：當(dāng)φ=π時(shí)可見光譜掃描曲線中，λ／2波片在相應(yīng)波長(zhǎng)處光強(qiáng)值為zui大或zui小，所以僅從曲線極值所在位置便可精確確定波片在該 ...

近，我們利用雙折射多路復(fù)用[40-42]或空間復(fù)用[43,44]演示了一組自由運(yùn)行固態(tài)單腔室系統(tǒng)，使用所有常見光學(xué)元件，具有超低的相對(duì)時(shí)序噪聲性能。 [43]中報(bào)告的系統(tǒng)可以實(shí)現(xiàn)子周期相對(duì)時(shí)序抖動(dòng)（[20 Hz，100 kHz]積分范圍），從而超越了ASOPS系統(tǒng)在泵浦-探測(cè)測(cè)量方面使用兩個(gè)鎖定激光器的性能。此外，低損耗、低非線性和低色散腔體的二極管泵浦固體激光器非常適合產(chǎn)生千兆赫的梳光譜。它們比傳統(tǒng)的鈦寶石系統(tǒng)更簡(jiǎn)單，同時(shí)還能更好地抑制高頻泵浦強(qiáng)度的波動(dòng)，支持更低噪聲、更高功率，并且與光纖激光器相比重復(fù)率擴(kuò)展更為簡(jiǎn)單。1. GHz雙梳激光器雙梳激光器的布局如圖1(a)所示。線性共焦激光腔與單 ...

片是基于晶體雙折射性質(zhì)的偏振器件，在光線技術(shù)、光學(xué)測(cè)量以及各種偏振光技術(shù)等領(lǐng)域具有廣泛的應(yīng)用，其中1/4波片及1/2波片在偏振器件中應(yīng)用尤其廣泛。測(cè)量波片相位延遲量的方法主要有：光強(qiáng)探測(cè)法、旋光調(diào)制法、半陰法、光學(xué)補(bǔ)償法等。這些方法主要基于對(duì)光強(qiáng)的測(cè)量，容易受光源的不穩(wěn)定及雜散光的干擾，精度受到一定的限制，測(cè)量誤差一般在0.5°左右。本文從理論上分析了利用橢偏儀測(cè)量波片相位延遲量的可能性，討論了其測(cè)量精度及誤差來源，并利用消光式橢偏儀測(cè)量了1／4波片以及1／2波片相位延遲量。實(shí)驗(yàn)表明：測(cè)量過程不受光強(qiáng)波動(dòng)的影響，方法簡(jiǎn)單，操作方便，精確度高，測(cè)量波片相位延遲量精度達(dá)0.02°。測(cè)量的原理利用消 ...

振式干涉儀由雙折射棱鏡(渥拉斯頓棱鏡)組成，棱鏡可把輸入光束分為偏振方向正交的兩彎曲光束。為了再次合成，固定的角反射鏡反射光束，并在棱鏡中發(fā)生干涉。干涉信號(hào)通常在分束器后激光器的腔體內(nèi)接收，棱鏡的橫向位移將改變兩偏振光束之間的光程差，并在干涉相位中引入線性變化。因此，棱鏡相當(dāng)于移動(dòng)靶標(biāo)。圖3.6直線度干涉儀了解更多詳情，請(qǐng)?jiān)L問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁http://www.champaign.com.cn/three-level-45.html更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測(cè)量設(shè)備、光學(xué)元件 ...

.摘要：具有雙折射光學(xué)特性的響應(yīng)材料已經(jīng)在一些現(xiàn)代電子設(shè)備中被用于光的操縱。雖然電場(chǎng)通常用于實(shí)現(xiàn)光調(diào)制，但磁刺激可能為遠(yuǎn)程控制和操縱光提供誘人的補(bǔ)充方法。本文報(bào)道了具有不同尋常磁光性質(zhì)的磁響應(yīng)雙折射微粒的合成和表征。這些功能微顆粒是通過微流控乳化工藝制備的，其中水基液滴在流動(dòng)聚焦裝置中產(chǎn)生并拉伸成各向異性形狀，然后通過光聚合轉(zhuǎn)化為顆粒。雙折射特性是通過在液滴拉伸過程中將纖維素納米晶體排列在微顆粒內(nèi)來實(shí)現(xiàn)的，而磁性響應(yīng)性是通過在初始液滴模板中添加超順磁性納米顆粒來實(shí)現(xiàn)的。當(dāng)懸浮在流體中時(shí)，微粒子可以通過外部磁場(chǎng)進(jìn)行可控操縱，從而產(chǎn)生獨(dú)特的磁光耦合效應(yīng)。使用一個(gè)遠(yuǎn)程驅(qū)動(dòng)的磁場(chǎng)耦合到偏振光學(xué)顯微鏡， ...

向垂直。由于雙折射效應(yīng)，信號(hào)光和閑置光將沿不同心的圓錐傳播，其中一束為正常波（o波），一束為異常波（e波），如圖3所示。在圓錐截面的重疊處，信號(hào)光子和閑置光子處于偏振糾纏態(tài)，如圖4所示。圖3 第二類SPDC光束示意圖圖4 第二類SPDC光束截面示意圖我們用H和V分別表示水平偏振和垂直偏振，則在參量近似下，描述第二類SPDC的相互作用哈密頓量為：其中，與分別表示產(chǎn)生H和V偏振的k模光子的光子產(chǎn)生算符。下面討論量子態(tài)的時(shí)間演化，對(duì)第二類SPDC，式(5)和式(6)的形式仍然成立，不過要用式(8)的哈密頓量，信號(hào)光和閑置光的初態(tài)也要作相應(yīng)變化。設(shè)，則利用式(6)和式(8)可得：定義如下的偏振真空態(tài)和 ...