一、簡介激光引起的損傷的原因主要有兩類：熱吸收-產生于SLM中一種或多種材料對激光能量的吸收。這種損傷形式一般適用于連續波(CW)激光器、長脈沖(單脈沖長度≥1 ns)激光器和高重復率的激光器，這些激光器的平均功率可以非常高。介電擊穿-當高峰值功率密度的激光器以超過熱吸收速率的速度將電子從材料中剝離而導致燒蝕損傷時發生。這種損傷形式一般適用于具有高峰值功率的短脈沖激光器為了說明這些概念，圖1-圖5舉例說明了隨時間變化的激光功率密度曲線(紅色單線)和材料溫度(藍色雙線)。每條曲線顯示了高脈沖功率密度如何能立即導致介質擊穿，以及在整個激光脈沖周期中材料溫度如何升高，從而接近熱損傷點。不同的材料有不 ...

柵常數，θ為入射角（與一級衍射角相等）。方程中也表現出改變腔長和一級衍射角可以進行選模，實現激光調諧。Littman-Metcal結構則是在Littrow的基礎上增加了反射鏡，通過旋轉反射鏡即可實現激光器的可調諧。一級衍射光經反射鏡反射發生第二次衍射，然后反饋進入內腔，形成諧振。經過模式競爭，一級衍射光模式得到放大，其他振蕩模式得到抑制，激光器實現單模輸出。圖3 兩種典型衍射光柵型外腔半導體激光器結構示意圖（a）Littrow結構（b）Littman-Metcalf結構Littrow光柵外腔結構和Littman光柵外腔結構都有各自的優缺點，一般而言Littrow光柵外腔結構相對簡單，體積小，成 ...

只有相對鏡面入射角非常接近0°的光才能經過很多次的反射后不會移出諧振腔；從FP諧振腔輸出的激光單模的譜線寬度隨著兩反射鏡間距增大而減??；綜上，對FP腔的尺寸可以控制輸出激光的發散、波長、譜寬等。圖2：F-P腔的濾波功能相關文獻：[1]李耐和. 可調諧激光器種類及發展趨勢[J]. 世界產品與技術, 2002(2):3.您可以通過我們昊量光電的官方網站www.champaign.com.cn了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532，我們將竭誠為您服務。 ...

偏振、波長和入射角，以及不同的空間復用方案，已經有實現不同功能的大量多功能超表面得到報道。但是這些多功能超表面僅在一個操作空間有效，即要么透射空間或反射空間。能夠獨立控制透射和反射空間中的光的光學器件對于構建超緊湊光學系統具有重要意義。這是zui近基于多層超表面實現的。據報道，四層金屬貼片可以協同實現偏振相關的透射/反射控制，通過精心設計使全空間內的獨立光波前控制成為可能。基于類似的原理，通過同時選擇入射方向和光偏振，五層等離子體超表面被證明可以產生三個波前操作。值得注意的是，這些實現了多功能全空間光控制的超表面主要在微波波段，且使用印刷電路板技術制備。然而，考慮到金屬的固有吸收損耗，顯然將上 ...

即在波長譜、入射角和場景深度、特定時間窗口的某個范圍上采集信息，并且其動態范圍也受到限制。因此，我們可以將現有的傳感器看作為一個瓶頸，阻止了一些視覺信息被采集到。光學工程師可以自由設計具有特定點擴散函數 (PSF) 的相機鏡頭，使用光譜選擇性濾光器設計傳感器像素的光譜靈敏度，或選擇設計其它屬性。然而，開發專用成像系統的挑戰在于如何z好地設計此類儀器并利用這些工程能力。在這種情況下，將相機解釋為編碼器-解碼器系統是有幫助的。一個或多個鏡頭通過其深度變化點擴展函數將場景投影到2D傳感器上，從而對傳感器上的場景進行光學編碼，然后光譜過濾器確定如何集成色譜。通常，電子解碼器從原始傳感器測量中估計某些屬 ...

次交互，此時入射角不滿足布喇格條件，所以透射為主)，然后經過四分之一波片和偏振分光片(PBS&QWP-2)共同作用反射回全息光學元件發生衍射作用(此時反射回的入射角滿足布喇格條件)，全息光學元件開始展現出反射鏡的功能，使得光反射回后續光路(經典pancake的原理見附錄)。(3) 全息光學元件制作。在AR系統里，數字圖像光束和自然場景光束的合束是關鍵所在。最簡單的合束器是一個50:50的分光片，但是對于頭戴式、眼睛式的應用來說太笨重了。全息光學元件是一個輕薄的平板，其記錄的是體全息圖，只對滿足布喇格條件(對入射角和波長明確要求)的光形成明亮的衍射再現像，對不滿足此條件的光則相當于一個透 ...

射鏡，也知道入射角等于反射角，但是這些理解并不能夠帶領我們實現多鏡片成像系統的廣泛應用。理解光是如何在玻璃中折射的，將讓我們理解透鏡以及它在成像中的決定性價值（基于反射的成像系統也是有的，Newton認為基于折射無法消除色差，制造出了基于反射的成像系統，后續也有其他人基于反射原理設計成像系統）。從這些開始，成像依托于四項基礎技術的進步得到了發展，這四項技術是：光學材料（如玻璃和聚合物）、換能器（包括膠片和電子探測器，人眼除外）、光源（從蠟燭、弧光燈、白熾燈到LED和激光器）和處理技術（通過生物、電子或其它的處理技術）。今天所有的成像器材都是基于這四項技術制造而成的。在這一章節，我們根據當時對技 ...

出總光子數隨入射角的變化。通過該方法計算得到，在3.5 V剩余偏置電壓下，較佳角度下的Z大濃度因子為4.46。這種與正常入射CF的差異可能是由于微透鏡陣列相對于SPAD陣列的輕微錯位或微透鏡特性的局部變化造成的。表1總結了SS2的性能，并將其與其他的大畫幅科學相機進行了比較。SPAD相機由于其數字特性，理想的讀出噪聲為零，因此它們可以用單光子靈敏度執行廣域FLIM。與MCPs和基于光電陰極的探測器相比，他們的CMOS技術是可擴展的，健壯的和經濟的。在SPAD相機中，SS2采用了迄今為止較大的陣列尺寸，既能實現寬視場，又能實現高空間分辨率。表1 參數列表3.2 設備介紹SPAD5122是一個51 ...

不會改變您的入射角，因為注入您的光學系統的熱負荷保持Z小。簡而言之：您只需加熱樣品。這樣，您的成像系統的光學性能受溫度變化的影響很小。這與傳統階段培養箱不同：這些設備需要加熱物鏡。這會在光學器件上引起應力和張力，從而惡化光學性能。2.將 VAHEAT 與空氣物鏡一起使用時，光學性能會受到怎樣的影響？答：從內部測量我們可以得出結論，樣品加熱對圖像質量沒有影響，因此對室溫和 100 °C 之間的溫度的點擴散函數 (PSF) 沒有影響。3.玻璃基板的折射率是多少？答：在 500 nm 波長下，玻璃基板的折射率為 n=1.52。4.使用油浸物鏡工作時可能的Z高溫度是多少？答：我們結合高 NA 物鏡 ( ...

間。鏡子上的入射角和棱鏡的旋轉必須仔細對準，以盡量減少像差。在這里，棱鏡的角啁啾不能通過對其輸出面進行成像來消除，但通過將SHG晶體直接放在棱鏡之后并盡可能靠近棱鏡，可以將其影響降到z低。由于光束在通過棱鏡的過程中受到聚焦，因此應注意避免棱鏡中的非線性效應。zui后，所有討論的實現的共同點是需要一個足夠均勻的光束輪廓-光束上顯著的強度變化會降低測量的精度。在實際操作中，可以在設置之前使用放大鏡和光圈來選擇光束輪廓的中心部分進行測量。對于長脈沖的表征，上面討論的方法不再實用，因為在單個棱鏡中可以實現的相當大的光束尺寸的色散變化量(例如玻璃插入窗口)被限制在幾百fs2的GDD。圖5(c)描述了一種 ...