、即主光線的入射角ip有關。如果光闌位于球心，相當于主光線與輔軸重合，即ip=0,則不論球差如何,都不會產生彗差。實際上,光學系統的各種像差總同時存在,所以在計算彗差時，并不能像定義的那樣，真正求出一對對稱光線的交點相對于主光線的偏離，而是以這對光線與高斯像面交點高度的平均值與主光線交點高度之差來表征的。如上圖所示,對于子午彗差，可表示為對于弧矢彗差,因一對對稱的弧矢光線與高斯像面的交點在y方向的坐標必相等，故有彗差是軸外點成像時產生的一種寬光束像差，是與視場和孔徑均有關系的。為全面了解光學系統對彗差的校正情況，需要計算設置多個特征視場和特征孔徑來計算彗差。對于子午光束，孔徑取點系數為要正負都 ...

渡。當光波的入射角滿足一定條件時，各級衍射光在介質內相互干涉，高級次衍射光互相抵消后只存在 0 級和+1級(或-1 級)衍射光的現象，即為布拉格衍射，如下圖所示。若參數選擇合理且超聲功率滿足條件，則可使布拉格衍射的衍射效率接近 100%，即入射光能量集中于+1 級(或-1級)衍射光，大大提高了能量利用率。要實現布拉格衍射，光波的入射角必須滿足干涉加強的條件，該條件即布拉格方程。若衍射光之間的光程差為其波長的整倍數，即它們同相位，則滿足了相干增強的條件，發生布拉格衍射。上式稱為布拉格方程。根據該方程，只有當光束的入射角為布拉格角時，各衍射光在聲波面上才能達到同相位，發生相干加強，實現布拉格衍射。 ...

000nm，入射角度 65°：標準樣片標稱厚度為 2nm,50nm,500nm，樣片橢偏角標準值通過Matlab按照樣片的厚度量值進行份真得到：校準環境(20Z±3)°，相對濕度40%-60%。校準時，分別使用3個樣片對光譜型橢偏儀進行校準，每個樣片測量10次，取10次結果的平均值作為橢偏角的測量結果，橢偏角偏差計算公式為式中：----波長取樣點上光譜型橢偏儀測量得到的橢偏角；校準結果與分析按照校準方案使用標準樣片對光譜型橢偏儀進行校準，校準結果如下圖所示。通過校準發現，仿真結果與測量結果匹配的非常好：2nm 樣片仿真結果與測量結果的偏差在±0.6°以內；50 nm 樣片仿真結果與測量結果的偏 ...

所有實際的光入射角，分別確定以下對紫外線照射的貢獻：通過透明眼鏡鏡片進入眼睛的紫外線（I直接）、繞過眼鏡鏡片和鏡框進入眼睛的紫外線（I間接）以及紫外線光線通過鏡片表面的背反射 (Iback) 進入眼睛，見圖 5。評估了旨在zui大限度地減少眼部紫外線照射的三種眼鏡鏡片的影響：第1種眼鏡鏡片，zui大限度地減少了通過鏡片的紫外線透射(Idirect)高達 400 nm（L1UV 阻擋）、第二個眼鏡鏡片，通過眼鏡鏡片背面的增透膜（L2 Back-UV）zui大限度地減少紫外線背向反射，以及結合了兩者的第三個眼鏡鏡片（L3 組合）.圖5. 輻照度方案，a) C1，貢獻 Iindirect，b) C2 ...

線的夾角稱為入射角。振動方向在入射面內的叫的p偏振光，垂直于人射面的叫s偏振光。（2）偏振態偏振態有線偏振、圓偏振和橢圓偏振。上面提到，光波可以分解為xy軸電場振動矢量。然而，當光通過某一樣品時，其偏振態會改變，因為Ex和Ey分量會產生一個位相差，如下圖所示，1.2 光束通過樣品前后的位相變化圖中的相位延遲角δ即為位相差，位相差不同時，偏振態不同。我們將所有的情況都考慮，可以得到下面這個公式：當位相差為0°或180°時可以獲得線偏振光。當δ=90°,并且Ax=Ay時，表示圓偏振光。當位相差是上述以外的其他情況，偏振態的矢量方向是橢圓，這種偏振稱為橢圓偏振。(3)雙折射雙折射有兩個折射率，即在不 ...

70° 的入射角度下進行 S 偏振的合并，組合后的端口每個單獨的光梳初始強度約為 40%，同時避免在檢測路徑中出現任何諧振腔效應或脈沖重復。來自組合端口的光被衰減并進行光纖耦合，然后在快速光電二極管（Thorlabs，DET08CFC）上檢測兩個光梳的拍頻信號，該光電二極管處于其線性響應區域。為了以組合線分辨率提取氣體靶的光譜信息，我們采用[44]的方法：將干涉圖周期進行相位校正，通過用組合因子Δfrep/frep縮放時間軸并相加將其轉移到光學域。將這個相干平均信號的傅里葉變換與頻移相結合，可以在光學頻率域內獲得組合線分辨率的光譜信息。雙梳激光器的重復頻率frep確定了單個光學組合線之間的間 ...

K，受溫度、入射角和入射光束偏振態的影響。入射角變化1°，NPBS的和變化約5°，和K變化約5％，且變化規律不同步；而溫度引起的相移變化率約為0．12（°）/℃假設×K和+分別變化1%和1°，式(19)給出的橢偏參數誤差約為：此時引入的膜厚測量誤差約為1nm。NPBS2引入的誤差分析根據式(17)，用圖3描述了NPBS2的方位角對橢偏參數測量誤差的影響。（a）幅值比誤差(b)相位差誤差圖3 NPBS2方位角對橢偏參數誤差的影響由圖3可知，NPBS2的對準誤差對相位差測量影響較大。當θ=0.1°時，橢偏參數誤差約為：根據橢偏基本方程和薄膜參數，式(21)的橢偏參數誤差大約導致1～2nm的膜厚測量 ...

A0的光束以入射角θ0入射，經過多次反射與投射，透射出相互平行的光束。設高反膜的反射率為，因此可得第1束透射光的振幅為，后續依次為由等傾干涉可得，相鄰的透射光束的光程差為：由此引起的相位差為：若第1束透射光的初相位為零，因此各光束的相位依次為透射光的振動可以用復數進行表示：我們計算其和振動，其中利用了等比求和公式：其中因此可得：求合振動強度時，針對分式項需要用到他與共軛復數的乘積：因此合振幅的平方為：其中 稱為艾里函數，稱為精細度，體現出干涉條紋的精細程度。當P為固定值時，A2與相關。當時為zui大，時為zui小。因此越大時，可P見度越顯著。圖4 不同精細度的艾里函數圖目前，激光干涉儀技術正處 ...

光在界面1的入射角，、如圖1-1所示，分別是在所測薄膜、基底中的折射角。在圖1-1的模型中，經過多次反射折射后，由多光干涉的公式可得zui終反射系數為：其中，d是膜厚，λ是真空中光的波長，2δ是相鄰兩束反射光的相位差。振幅、相位是描述光波偏振狀態的兩個參數，在橢偏儀中用Ψ、△來表示。其取值范圍是：0≤Ψ≤π/2，0≤△<2π。總反射系數比值定義為ρ，ρ與(Ψ，△)、(Rp，Rs)關系式如下：其中，tgΨ為反射前后P、S光兩分量的振幅衰減比，△=δp?δs為P、S兩分量相位變化差?？梢郧宄乜吹溅?、△直接給出反射前和反射后光偏振狀態變化。在襯底、入射角、波長等確定已知的條件下，Ψ、△是膜厚 ...

非zui低點入射角觀察地面時，天線平面上的線極化只對應于天線軸線上相同的線極化。在非zui低點角度，來自地面的發射必須進行偏振混合校正;該過程的詳細描述見[20]的附錄a?；赑oLRa的地球物理參數(如土壤濕度)檢索將在未來使用原位土壤濕度傳感器網絡進行驗證。4.討論概述了便攜式L波段輻射計(PoLRa)的設計和特性。給出了詳細的技術討論，以證明該輻射計的硬件功能符合預期，并提供了其噪聲溫度測量不確定度的估計。雖然使用與其他輻射計相似的架構，但PoLRa的天線設計獨特，電子設備簡單，功耗低，成本效益高，無需主動溫度控制。由于采用了新穎的主動冷源(ACS)表征方法，這里介紹的輻射計不需要溫度穩 ...