。圖2.光纖入射角數值孔徑數值孔徑差異對連接損耗的影響。若兩光纖的數值孔徑不同，入射光纖的數值孔徑（NA1）大于接受光纖的數值孔徑（NA2），則部分光不能約束在纖芯中，也將產生連接損耗。。3.兩光纖連接相對錯位對連接損耗的影響。以單模光纖為例進行分析。兩光纖連接的相對錯位包括：橫向偏移，軸向分離（間隔），軸線傾斜錯位，端面不平整。（1）光纖橫向偏移損耗，首先進行簡化的定性分析，假設光在兩相同單模光纖纖芯中是均勻分布的，若兩光纖端面緊靠，但有相對橫向偏移量h，則連接損耗應為接受光纖與發射光纖纖芯沒有重疊部分的面積決定。如果橫向偏移量為纖芯的10%，則對應的連接損耗約為0.6 dB。一般橫向偏移引 ...

的全再特定的入射角度會反射形成集中尖峰的現象，布拉格現象適用于紅外可見光紫外光，電子衍射，中子衍射以及X射線衍射。逆壓電效應是指對在給晶體施加交變電場的情況下會引起晶體發生機械形變的現象。由于布拉格現象要求特定波長對應特定晶體，那么特定波長就是指我們需要從多色光波長里濾出的所要用到的波長，由于聲光效應原理，不同的超聲波頻率對應產生不同折射率周期變化的晶體，也就是特定的晶體，那么也就是說特定的波長對應特定的超聲波頻率，特定的角度需要自己調節，對于聲光可調諧濾波器（AOTF）所有入射波長都是同一個入射角度，所以白光光源入射角度調好一次固定就可以了。我們可以通過控制驅動器所加的超聲波頻率濾出我們所使 ...

度為θ_1的入射角進入間隔距離為d的平行板中，平板中的折射率為n_1，由此光在板內的折射率為θ_2，在兩塊平板間經過多次反射和折射，光程差相同的同頻光會發生干涉。光程差引起的相位差使投射光強和反射光強遵從干涉強度分布的公式，即艾里公式。測量反射光強可測量d的大小，這就是光纖法珀腔壓力傳感器的基本原理。而從結構上來看，法珀干涉儀的結構如下圖所示：上圖的結構解釋，G_1和G_2是兩塊相互平行的高反膜，間距依然設為d，反射光強I_R由入射光強I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波長和板間物質折射率所決定，同樣可以由此得到透射光強。相比與原理，光纖法珀腔傳感器的結構更加復雜，受影響的因素更多。二、光纖 ...

像中有連續的入射角范圍。照相機的靈敏度取決于激光束的入射角，這是由過濾器和傳感器造成的。1.2 角度線性原因1.3過濾器這里，我們將只考慮吸收濾波器。如果光束沒有垂直入射到濾光器上，則通過濾光器的路徑較長。較長的路徑導致較強的吸收，因此相機(濾光片和傳感器)的響應較低。與過濾器相關的效果是各向同性的。但是，如果濾光器相對于傳感器傾斜(取決于相機型號)，則會在濾光器傾斜的方向上產生各向異性。入射角αin的線性透射可以用數學方法描述，如果透射指數為垂直光束T0和折射率n已知。因為對吸收性濾光片來說，T0與波長有很大的線性關系，與入射角度有關的相對透射率Trel也與波長密切相關。1.4傳感器角度響應 ...

孔徑h/r或入射角很大的面一定要使其彎向光闌，以使主光線的偏角或ip角盡量小，以減少軸外像差。反之,背向光闌的面只能有較小的相對孔徑。三、像差不可能校正到理想程度，Z后的像差應有合理的匹配。這主要是指：軸上點像差與各個視場的軸外像差要盡可能一致，以便能在軸向離焦時使像質同時有所改善；軸上點或近軸點的像差與軸外點的像差不要有太大的差別，使整個視場內的像質比較均勻，至少應使0.7視場范圃內的像質比較均勻。為確保0.7視場內有較好的質量，必要時寧愿放棄全視場的像質，讓它有更大的像差。因為在 0.7視場以外以非成像的主要區域,當畫幅為矩形時（如照相底片），此區域僅是像面一角，其像質的相對重要性可以較低 ...

指出，在非正入射角或/和高于 2π 的相位調制方案下照射 LCoS SLM 的情況下，多重反射干擾會增加。這些缺點以及許多其他問題，包括背板中的不均勻性 或邊緣場效應 ，應根據給定應用所需的準確測量，或多或少地加以考慮。此外，已經報道了它們對某些干涉或基于衍射的相位校準技術的影響的詳細研究。因此，對上述影響的研究超出了本工作的范圍。在這份手稿中，我們介紹了一種非常簡單且緊湊的基于衍射的方法，用于校準純液晶相位 SLM 的相位響應。它基于對編碼為僅相位 SLM 的二元相位菲涅耳透鏡 (BPFL) 的焦點輻照度的測量。由于 BPFL 的圓對稱性，焦點輻照度的測量是在軸上進行的，這通常非常方便。此外 ...

像中有連續的入射角范圍。照相機的靈敏度取決于激光束的入射角，這是由過濾器和傳感器造成的。激光多普勒測振技術早期是從激光測速技術發展來的，其物理原理在于從運動物體反射回來的反射光會帶有運動著的物體本身的振動特性，即多普勒頻移。式中，表示激光經振動著的物體反射后所發生的多普勒頻移，V是物體的運動速度，λ是激光波長。 由此可知，激光多普勒測振原理就是基于測量從物體表面微小區域反射回的相干激光光波的多普勒頻率，進而確定該測點的振動速度V。基于上述光學基本理論，其測振原理如圖 1 所示，由激光器發出頻率為f 的激光束經分光鏡入射到被測表面，由于測量表面的振動，反射光將產生多普勒頻移 ，頻率為f+fr的參 ...

折射率；— 入射角度；— 入射光波長。和Δ分別反映了偏振光經過薄膜反射前后強度和相位的變化，統稱為橢偏角。目前，基于橢偏角的橢偏儀校準方法主要采用的是空氣測量法。空氣測量法驗證橢偏角準確度的過程是調整光譜型橢偏儀入射角，使入射光直接入射到其接收器。由于偏振光直接經過空氣進入接收器，可以認為偏振光狀態并未發生改變，因此上式右側的結果為 1，通過對其求解得到=45°，Δ= 0。如果您對橢偏儀相關產品有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.champaign.com.cn/three-level-56.html相關文獻1彭希鋒,陳爽,李海星,熊朝暉.基于激光位移傳感器的面角度測量技 ...

譜型橢偏儀的入射角度是可變的，直接測量空氣的方法具有一定的局限性。為了適用于入射角度不能改變的光譜型橢偏儀橢偏角的校準，可以應用改進的空氣測量法:使用上下表面平行度好且材質均勻的透明材料作為標準對橢偏角的準確度進行驗證。如下圖所示使用平行平晶對橢偏儀的橢偏角進行驗證。此時，按照斯涅爾定律和折射定律式上述兩個定律可以轉換為式中:rp— P 光反射系數；rs— S 光反射系數；θ1—入射角；θ2— 折射角；n1 — 空氣折射率；n2 — 平行平晶折射率。求解上式可得：此時，我們能夠很容易發現：橢偏角只與平行平晶的折射率相關，因此，只要確定了平行平晶的折射率即可得到橢偏角。下圖給出了使用折射率為1. ...

導致鏡子上的入射角較高。這會增加圖像的像散和彗差。彗差是一種離軸光學像差，會導致圖像模糊并具有類似彗星的尾巴。慧差與F 數成反比，并隨著離軸角的增加而增加。在光譜儀中，慧差經常表現為線的曲率。散光矯正：柱面鏡與環形鏡。從球面鏡反射的離軸光在 2 個正交平面（矢狀面和子午面）上具有不同的焦點。結果，入口狹縫中的一點變成成像平面中的一條線——這就是像散。像散會導致約70% 的光損失- 它只是無法到達探測器的敏感區域。矯正散光可以顯著增加光收集。柱面鏡或環形鏡均可用于矯正散光。柱面透鏡是需要放置在傳感器前面的附加元件。環形鏡只是取代了球面鏡——沒有額外的 元件。正如我們之前討論的，在迷你光譜儀（40 ...