。顯微物鏡有折射式、反射式和折反射式三類，但絕大多數(shù)實(shí)用的物鏡是折射式的。折射式顯微物鏡又可根據(jù)質(zhì)量要求的不同而有不同的類型。一、消色差物鏡這是應(yīng)用zui廣泛的一類物鏡，一般只要對軸上點(diǎn)校正好色差和球差，并使之滿足正弦條件而達(dá)到對近軸點(diǎn)消彗差即可，因此只能用于中低檔的普及型顯微鏡中作一般觀察之用。下面幾種典型的消色差物鏡，由于其結(jié)構(gòu)型式有利于帶球差的校正，仍為人們所廣泛采用。1）單組雙膠合低倍物鏡 見圖下圖1，這是可能實(shí)現(xiàn)上述像差要求的zui簡單結(jié)構(gòu)，能承擔(dān)的zui大相對孔徑為1:3，因此數(shù)值孔徑只能達(dá)0.1~0.15，相應(yīng)的倍率為3~6倍。圖12）里斯特型中倍物鏡 如下圖2所示，由二組雙膠合 ...

向沿x軸，雙折射器光軸方位角為Ω，延遲為φ，檢偏器透振方向?yàn)棣确较颍瑒t系統(tǒng)Jones矩陣可表示為：若以強(qiáng)度為的自然光入射，則系統(tǒng)出射光強(qiáng)可表示為：因此，測得Ω、θ、I(λ)及值即可計算出該波長所對應(yīng)的延遲值。這種方法便于測量不同波長對應(yīng)的位相延遲，若輔以精密的單色儀便可以方便快捷地獲得大量數(shù)據(jù)。但考慮到系統(tǒng)表面反射及吸收損失，不易準(zhǔn)確測得，所以該方法只適于找到光強(qiáng)隨波長變化規(guī)律而不易準(zhǔn)確測得延遲值。然而，對λ／2波片情況則較為特殊，這里做進(jìn)一步分析，上式對的一階導(dǎo)數(shù)為：當(dāng)φ=π時可見光譜掃描曲線中，λ／2波片在相應(yīng)波長處光強(qiáng)值為zui大或zui小，所以僅從曲線極值所在位置便可精確確定波片在該波 ...

，我們利用雙折射多路復(fù)用[40-42]或空間復(fù)用[43,44]演示了一組自由運(yùn)行固態(tài)單腔室系統(tǒng)，使用所有常見光學(xué)元件，具有超低的相對時序噪聲性能。 [43]中報告的系統(tǒng)可以實(shí)現(xiàn)子周期相對時序抖動（[20 Hz，100 kHz]積分范圍），從而超越了ASOPS系統(tǒng)在泵浦-探測測量方面使用兩個鎖定激光器的性能。此外，低損耗、低非線性和低色散腔體的二極管泵浦固體激光器非常適合產(chǎn)生千兆赫的梳光譜。它們比傳統(tǒng)的鈦寶石系統(tǒng)更簡單，同時還能更好地抑制高頻泵浦強(qiáng)度的波動，支持更低噪聲、更高功率，并且與光纖激光器相比重復(fù)率擴(kuò)展更為簡單。1. GHz雙梳激光器雙梳激光器的布局如圖1(a)所示。線性共焦激光腔與單片 ...

腔長L與介質(zhì)折射率n決定，使用外加電壓調(diào)控壓電陶瓷制動器(PZT)的方法就可以實(shí)現(xiàn)對frep的鎖定。相比之下，鎖定fceo則更為困難，常見的方法是通過f-2f自參考過程，生成超連續(xù)譜將光譜展寬至至少一個倍頻程，然后將低頻倍頻后與高頻拍頻測得fceo后接入鎖相環(huán)反饋器件進(jìn)行鎖定。雖然工作頻率接近100MHz重復(fù)頻率的光頻梳正在成為一種成熟的技術(shù)，但重復(fù)頻率為GHz的梳子仍然存在著大量挑戰(zhàn)。首先，傳統(tǒng)的激光器架構(gòu)很難構(gòu)建低噪聲且重復(fù)頻率>0.5GHz的諧振結(jié)構(gòu)，而MENHIR-1550飛秒激光器是一種在100MHz至5GHz的重復(fù)頻率下產(chǎn)生超低噪聲鎖模脈沖的穩(wěn)定光源模塊系統(tǒng)。其次，f-2f自 ...

有周期性介質(zhì)折射率分布的材料。在PCF中，通過在光纖芯部和包層之間引入微米尺度的周期性孔隙結(jié)構(gòu)，形成了具有特殊光學(xué)特性的通道。這些孔隙可以采用不同的形狀、尺寸和排列方式，從而實(shí)現(xiàn)對光纖的折射率、色散特性和非線性效應(yīng)等的精確控制。圖1光子晶體光纖的結(jié)構(gòu)(a)全固態(tài)光子晶體光纖(b)空芯光子晶體光纖二、PCF的優(yōu)勢1.單模傳輸特性單模傳輸特性[1]是光子晶體光纖中zui早被發(fā)現(xiàn)，也是zui引人注目的特性，單模傳輸可以提高光電器件的信號質(zhì)量及傳輸速率。對于普通光纖，當(dāng)傳輸光的波長大于截止波長，就可能實(shí)現(xiàn)單模傳輸，但是對于光子晶體光纖，對光纖結(jié)構(gòu)經(jīng)過合理設(shè)計，就能實(shí)現(xiàn)在所有波長無截止單模傳輸。2.非線 ...

是基于晶體雙折射性質(zhì)的偏振器件，在光線技術(shù)、光學(xué)測量以及各種偏振光技術(shù)等領(lǐng)域具有廣泛的應(yīng)用，其中1/4波片及1/2波片在偏振器件中應(yīng)用尤其廣泛。測量波片相位延遲量的方法主要有：光強(qiáng)探測法、旋光調(diào)制法、半陰法、光學(xué)補(bǔ)償法等。這些方法主要基于對光強(qiáng)的測量，容易受光源的不穩(wěn)定及雜散光的干擾，精度受到一定的限制，測量誤差一般在0.5°左右。本文從理論上分析了利用橢偏儀測量波片相位延遲量的可能性，討論了其測量精度及誤差來源，并利用消光式橢偏儀測量了1／4波片以及1／2波片相位延遲量。實(shí)驗(yàn)表明：測量過程不受光強(qiáng)波動的影響，方法簡單，操作方便，精確度高，測量波片相位延遲量精度達(dá)0.02°。測量的原理利用消光 ...

出薄膜厚度和折射率。測試樣品為單層ITO膜，采用原子力顯微鏡標(biāo)定，厚度為120.1nm，實(shí)驗(yàn)存在5nm的膜厚測量誤差。其中，PBS的非理想和激光源輸出偏振態(tài)畸變會引入混頻非線性誤差，而NPBS也是一個重要的誤差源。了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.champaign.com.cn/three-level-56.html相關(guān)文獻(xiàn)：1王勇輝,鄭春龍,趙振堂.基于斯托克斯橢偏測量系統(tǒng)的多點(diǎn)定標(biāo)法[J].中國激光,2012,39(11):163-167.2侯俊峰,于佳,王東光,鄧元勇,張志勇,孫英姿.自校準(zhǔn)法測量波片相位延遲[J].中國激光,2012,39(4):173- ...

S的玻璃基片折射率為1.5416，交錯鍍4層折射率分別為2.OO和1.45的分光介質(zhì)膜系，每層厚度均為1.5λ。NPBS的光學(xué)參數(shù)如表1所示。偏振分量RTs0.93410.3571-0.85962.2255p0.20640.9785-1.70341.4758 表1 NPBS的光學(xué)參數(shù)注：=0.3649，K=4.5257，=0.8438，=0.7497；符號定義見式(8)～(10)。后面我們將對NPBS1與NPBS2引入的誤差分別進(jìn)行分析。了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.champaign.com.cn/three-le ...

應(yīng)該考慮空氣折射率的影響。空氣折射率的校正方法有兩種，一種是測量環(huán)境參數(shù)，如空氣溫度、空氣壓力、濕度及二氧化碳的密度，然后使用經(jīng)驗(yàn)公式計算及校正空氣的折射率。另外一種方法是用長度穩(wěn)定的腔體，即波長跟蹤器來測量,它由穩(wěn)定的腔體及差分干涉儀組成，如圖所示。一束偏振光是經(jīng)標(biāo)準(zhǔn)腔體的前表面反射，另一束是經(jīng)后表面反射。這種差分干涉儀可測量腔體的光學(xué)長度。腔體是由具有很小熱膨脹系數(shù)的材料制成的，其幾何長度非常穩(wěn)定；因此，腔體的光學(xué)長度變化可認(rèn)為是腔內(nèi)空氣折射率變化的結(jié)果。也就是說，空氣折射率的變化可通過監(jiān)測腔體的光學(xué)長度的變化來測量，那么就可在同一測量環(huán)境下，用作位移測量的校正。測量中，參考通道和測量通道 ...

式干涉儀由雙折射棱鏡(渥拉斯頓棱鏡)組成，棱鏡可把輸入光束分為偏振方向正交的兩彎曲光束。為了再次合成，固定的角反射鏡反射光束，并在棱鏡中發(fā)生干涉。干涉信號通常在分束器后激光器的腔體內(nèi)接收，棱鏡的橫向位移將改變兩偏振光束之間的光程差，并在干涉相位中引入線性變化。因此，棱鏡相當(dāng)于移動靶標(biāo)。圖3.6直線度干涉儀了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁http://www.champaign.com.cn/three-level-45.html更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等 ...