異性引起的雙折射引起的反射探測光束和黑磷樣品內部的聲波之間的相互作用引起的。這些振蕩也通過校正減法抵消[注意，圖2(a)中的校正信號是平滑的，沒有振蕩]。這種方法使得TR-MOKE測溫法不容易出錯，因為任何與傳感器磁化狀態無關的雜散信號都可以被抵消。圖2. 使用9兆赫調制頻率和w0=12 μm的激光光斑尺寸在涂覆有26.9納米厚的三丁基錫化合物層的黑磷樣品上測量的TR-MOKE信號的例子。(a)作為延遲時間函數的正(M+)、負(M)和校正的vin信號。插圖顯示了前幾百ps時出現的周期為21 ps的布里淵散射振蕩。這些振蕩在校正后的Vin中被抵消。(b)比率信號——來自實驗(符號)和熱模型模擬( ...

的相對相位。折射率隨光的頻率而變，因此，隨著光子在材料中傳播，兩個不同折射率的光子之間的相位關系將改變。除非晶體對這些頻率進行了相位匹配。為了輸入光子進行有效的非線性轉換，需要在整個晶體中保持輸入光子和輸出光子之間的相位關系。如果相位不能匹配，產生光子相互間將以正弦的方式在同相和異相之間變化，限制從晶體中輸出光子的數量，如圖所示。傳統相位匹配要求光在一個特定的方向上在晶體中傳輸，在這個方向上晶體的自然雙折射和輸出光的折射率相匹配。盡管這種方式可以實現相位匹配，但是限制了這些材料只能在小波長范圍內實現。而通過改變結構，讓PPLN晶體的晶向周期性反轉，通過在每個正弦產生的峰值反轉晶向，可以避免光子 ...

LN具有高的折射率，在每個未鍍膜的面上導致14%的菲涅爾損耗。為了增加晶體的透過率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個面的反射率降到1%以下。溫度和周期：一個PPLN晶體的極化周期是由使用光的波長決定的。準相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調節。每種晶體都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長。轉換效率與溫度的廣西符合一個sinc2函數，描述晶體的溫度接受帶寬。晶體越長，接受帶寬越窄，對溫度越敏感。在多數情況下，非線性相互作用的效率對溫度的敏感性在幾個攝氏度以內。20mm長MgO：PPLN晶體1064nm泵浦SHG強度與溫度的關系通過將晶體加熱到 ...

度的光線經其折射以后，具有不同的軸向位移。這就是平行平板的球差。顯然，它就是實際光線與近軸光線的軸向位移量之差，如下圖所示，即，從而可以得到平行平板的實際球差公式，下式中I1即為該光線的孔徑角U1.平行平板的初級球差公式則可以從初級球差的一般表達式來得到，可見，平行平板恒產生正球差，其大小隨平板厚度d和入射光束孔徑角U1的增大而增大。在下圖所示的雙筒棱鏡望遠鏡系統中，如果物鏡的相對孔徑為1/3.5，二塊轉像棱鏡相當于厚度為86毫米的平行平板，其折射率為1.5696，按上面所示的公式可以算出此系統的初級球差和實際球差分別為0.3322和0.3360。可以看出此時G級球差很小，但是該物鏡系統的球差 ...

的連線稱為該折射球面的輔軸 (secondary optical axis) ；軸外點發出通過某孔徑帶上邊緣的光線稱某孔徑帶的上光線；軸外點發出通過某孔徑帶下邊緣的光線稱某孔徑帶的下光線；軸外點發出通過某孔徑帶前邊緣的光線稱某孔徑帶的前光線；軸外點發出通過某孔徑帶后邊緣的光線稱某孔徑帶的后光線。二、軸外像差概述如下圖中B為物平面上一遠離光軸的點，它總可認為在輔軸上。B0’是B點的高斯像，B’是B點的近軸像，由于像面彎曲，它并不與B0’重合。對輔軸而言,B點僅產生球差，但因 B點的成像光束中,各光線相對于輔軸有不同的高度,球差不同，使折射光束失去對主光線的對稱性，造成聚焦缺陷。這些缺陷通常用子午 ...

樣品之間介質折射率(n)與物鏡孔徑角的一半(θ/2)的正弦值的乘積決定，可表示成：NA=n×sinθ/2。其中n為物鏡中透鏡工作介質的折射率（如空氣的折射率是1.0，水的折射率是1.33，油類的折射率則可高達1.56）。θ則是光進出透鏡時一半的Z大角度，或者可以表述為是從物在光軸上一點到光闌邊緣的光線與光軸的夾角。由于數值孔徑的定義中考慮了折射率的因素，因此一束光在通過平面由一種介質進入另一種時，數值孔徑仍是一個常量。在空氣中，透鏡的孔徑角大小近似等于數值孔徑的兩倍（在近軸近似的條件下）。數值孔徑是相對于物或像上的特定一點而言的，因此其大小也會隨著該點的移動而改變。在顯微學領域，如不特加注明， ...

生多次反射和折射，這些相同頻率的光會發生干涉，形成多光束干涉。光從折射率為n_0的物質中，以角度為θ_1的入射角進入間隔距離為d的平行板中，平板中的折射率為n_1，由此光在板內的折射率為θ_2，在兩塊平板間經過多次反射和折射，光程差相同的同頻光會發生干涉。光程差引起的相位差使投射光強和反射光強遵從干涉強度分布的公式，即艾里公式。測量反射光強可測量d的大小，這就是光纖法珀腔壓力傳感器的基本原理。而從結構上來看，法珀干涉儀的結構如下圖所示：上圖的結構解釋，G_1和G_2是兩塊相互平行的高反膜，間距依然設為d，反射光強I_R由入射光強I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波長和板間物質折射率所決定，同 ...

；另一方面,折射球面產生的彗差還與光闌位置、即主光線的入射角ip有關。如果光闌位于球心，相當于主光線與輔軸重合，即ip=0,則不論球差如何,都不會產生彗差。實際上,光學系統的各種像差總同時存在,所以在計算彗差時，并不能像定義的那樣，真正求出一對對稱光線的交點相對于主光線的偏離，而是以這對光線與高斯像面交點高度的平均值與主光線交點高度之差來表征的。如上圖所示,對于子午彗差，可表示為對于弧矢彗差,因一對對稱的弧矢光線與高斯像面的交點在y方向的坐標必相等，故有彗差是軸外點成像時產生的一種寬光束像差，是與視場和孔徑均有關系的。為全面了解光學系統對彗差的校正情況，需要計算設置多個特征視場和特征孔徑來計算 ...

成電場，晶體折射率會隨著電場的改變而改變。光束經過晶體，相位隨之發生改變。當一個相位調制器和馬赫澤德干涉儀或者調制器相互組合，光束經過干涉儀被分成兩路，其中一路中放置了撲克爾效應。當兩路光束再次匯聚后相互相長或者相消，以此達到光強調制的效果。電光吸收調制電光吸收的方法時建立于Fraz-Keldysh和Stark效應，由于施加外部電場導致光的吸收，而且隨著外部電壓的改變，吸收率發生變化。吸收體對于入射光透明的，但是當外部施加電壓，能帶間隙變小，當光的能量超過能打間隙時吸收光子，衰減光的傳輸效率。當外加電壓被調制后，材料的吸收率和輸出光強也會被調制。因為大部分能量被轉化為熱量，因此為了確保精確的調 ...

響，所以介質折射率的變化只影響光波的相位，即光波通過介質折射率大的部分時，光波波陣面將延遲，通過介質折射率小的部分時，光波波陣面將超前，由此導致光波波陣面產生了凹凸，由原來的平面變為一個折皺曲面，同時改變了光的傳播方向，如下圖所示。在介質另一側，光波波陣面上各子波源的相干作用使光波被分列成一組離散型的衍射光，上述過程即拉曼-納斯衍射。拉曼-奈斯衍射的結果是光波在遠場分為若干級衍射光，各級衍射光對應不同的衍射角和衍射強度，它們以 0 級光為軸成對稱分布，且同級次衍射光的強度相等。2，布拉格衍射采用較高的聲波頻率，增大聲光互作用長度，并且使光束與聲波波面成一定角度入射，則光波通過介質時會與多個聲波 ...