非線性效應、群速度色散和偏振效應等各方面的優化與權衡。經過30多年的廣泛研究，光纖系統的性能和制造工藝得到了不斷完善，近乎達到了最高極致。自20世紀80年代以來，為了發展新的光學介質（光子晶體光纖），研究人員已經被光波長尺度，即亞微米量級或更小尺度的結構材料表現出的能力所吸引。光子晶體通過將規則的微結構引入光學材料，徹底改變了材料的光學特性。它可看作是半導體物理學成果在光子領域中的拓展。實際上，半導體的能帶結構是電子和晶格引起的周期性電動勢之間相互作用的結果。通過求解周期性電動勢的薛定諤方程，就能得到被禁帶所分離的電子能量狀態。類似地，如果把這種周期性變化的電動勢用周期性變化的介電常數，即折射 ...

同模式成分的群速度不同而引起傳輸信號發生畸變的一種物理現象。色散將使光纖中傳輸的無論是脈沖信號還是模擬信號均要發生波形畸變。信號波形畸變將導致傳輸的光脈沖在時域展寬而強度降低，從而使誤碼率增加，通信質量下降。為保證通信質量，則勢必要加大相鄰信息碼之間的距離，這將限制通信容量；而且由于光纖的色散具有均勻性和累加性，傳輸距離越長，脈沖展寬與衰減也越嚴重，因而色散將限制信號在光纖中的最大中繼距離。由此可見，解決色散補償問題，制造出低色散的優質光纖，對增加通信容量、延長通信距離是十分重要的。分析表明，實際光源（如半導體激光器與發光二極管）發出的并非單一波長的光，而是以λ0為中心波長的一個波譜，即具有一 ...

仍具有不同的群速度，即長波速度不同，由此引起的脈沖展寬稱為“模式色散”。在多模光纖中，模式色散引起的脈沖展寬是各種色散因素中影響最嚴重的一種。并且，傳輸的模式越多，脈沖展寬也越嚴重；另外，在多模光纖中，漸變折射率多模光纖由于其自聚焦效應，色散性能得到一定程度的改善，因而其模式色散的脈沖展寬較階躍折射率光纖的脈沖展寬可減小約兩個數量級。圖1.光纖色散示意圖以多模階躍折射率光纖為例，對模式色散進行時域分析。在全部傳導模中，低階模幾乎與光軸平行傳播，傳輸速度快，最先到達出射端；而高階模其傳輸角幾乎等于全反射臨界角，傳播速度最慢，因而最后到達出射端。二、光譜色散在單模光纖與多模光纖中都共同存在的一類色 ...

）材料相關的群速度折射率，空芯光纖群速度折射率降低，光在光纖中行進更快。這些都有助于提高信號的傳輸速度，減少延時，最終降低信息服務企業的運營成本。有研究報道了37芯的(Hollow-Core Photonic BandGap Fibers-HC-PBGFs),傳輸速率高達73.7Tbit/s，這得益于內部低串擾及無表面模式的影響。同時，空芯光纖在非線性脈沖整形及飽和吸收、分布反饋激光器和等離子體激元傳感器等方面的應用也在展開。圖7、不同芯直徑在不同波長（1.55微米波段）的熱延遲系數(Ref: Vol. 4, No. 6 / June 2017 / Optica doi:10.1364/OPT ...

要激光脈沖的群速度與太赫茲波的相速度相等。材料的擊穿閾值、非線性系數都對產生的太赫茲輻射有影響，但一般條件下它的擊穿閾值要遠比光電導開關的擊穿閾值要高。多見的光學晶體包括LiNbO3、GaSe、ZnTe、InP、InTe、DAST、OH1、DSTMS等，其中有機晶體DAST是當前已知的非線性效應最高的介質之一。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

化探測脈沖的群速度色散，然而它惡化了探針束的偏振狀態，否則探針束在整個顯微鏡中保持偏振消光比為0.0005。聚焦光斑的直徑分別為300 nm和600 nm。反射的探針光束被分束器收集，聚焦在直徑為20 um的針孔上。對于某些示例，這種共聚焦配置可用于消除來自樣品襯底的背景散射光。在針孔之后，用一個偏振器來分析探測光束的克爾旋轉，該偏振器相對于入射光束的交叉偏振方向的角度為幾度(交叉偏振器技術)然后用光電倍增管和鎖定檢測方案進行檢測。垂直于樣品平面施加zui大振幅為±4kOe的可變靜態磁場H。樣品可以用XY壓電掃描臺在±40 um的距離上進行掃描，精度為2 nm。CoPt3光盤是由15 nm的C ...

輸光纖的異常群速度色散，在泵浦系統中預先使用色散補償光纖來處理超連續譜產生的光脈沖的時頻自適應。因此，由孤子串組成的移位和頻譜預加寬脈沖被耦合到50厘米長的InF3光纖中，在那里發生了大量的加寬。產生的光譜范圍為1.25 μ m至4.6 μ m的超連續譜輻射zui終由輸出離軸拋物面鏡準直。圖1所示的系統舉例說明了超連續譜產生的壯觀現象——一個相對狹窄、高功率的近紅外激光線如何被轉換成超寬帶和明亮的近紅外和中紅外輸出。盡管方案、光纖類型和設計(例如，由于色散分布的變化，芯徑的微小變化可能導致發射光譜的顯著變化)、泵浦參數(持續時間、峰值功率、相對于零色散點的波長、偏振)、放大級的數量和實現可能會 ...

包絡速度(或群速度)時，可以實現相位匹配。在熔融二氧化硅(SiO2)襯底上的薄膜LiNO3中，太赫茲波的傳播速度由SiO2的折射率決定，由于鈮酸鋰薄膜的體積與SiO2相比非常小，因此不受其影響。熔融石英在600 GHz處的折射率為nRF = 1.95。該折射率接近于λ = 1550 nm處光模在薄膜鈮酸鋰波導中傳播的群有效折射率nopt = 2.4。計算得到的器件歸一化調制響應|TRF|2隨調制頻率的變化如圖2所示。在這項工作中測試的器件具有600μm的交互長度l和640 GHz的預測3db帶寬。圖2。計算了600μm路徑長度的MZI型電光太赫茲波傳感器在熔融二氧化硅(藍色)和晶體石英襯底(紅 ...

0 nm處的群速度色散(GVD)約為45 fs2/mm)作為色散元件，色散窗口僅為180 fs2就足以進行掃描。二次諧波是在薄BBO晶體中產生的。基波輻射用偏振器過濾，信號用光纖耦合光譜儀記錄。從反演到的跡線中提取脈沖信息(圖4(d))得到的FWHM持續時間為5.8 fs(圖4(g))。當處理中心波長更遠的紅外脈沖時，使用由普通光學玻璃制成的楔子來引入足夠的色散變化通常是具有挑戰和不切實際的。使用密度更大的材料，例如SF10-SF57燧石，ZnS, ZnSe等，它們具有更大的總體色散和零色散交叉，進一步到紅外(與標準玻璃相比)，標準d-scan裝置的工作范圍可以擴展到更長的脈沖(約20 fs) ...

仍具有不同的群速度，即傳播速度不同，由此引起的脈沖展寬，稱為“模間色散”。模間色散引起的脈沖展寬是各種色散因素中影響嚴重的一種。并且，傳輸的模式越多，脈沖展寬越嚴重。模間色散是發生在多模光纖和其他波導中的一種信號畸變機制。在多模光纖中，以不同入射角射入光纖的光線都被定義了一條路徑或一種模式。由于各個模式的傳輸路徑不同，其傳輸速度（即群速度）也不同，因此模式間的信號傳輸到達光纖終端產生了時間差。通常來說，一些光線會直接穿過纖芯（軸向模式），而其他光線會在包層/纖芯邊界之間來回反射，沿著波導之字形向前傳播，即下圖的階躍折射率多模光纖所示。事實是，一旦光線發生了折射，模間色散/模式色散隨即產生。其中 ...