高斯光束及通過(guò)薄透鏡時(shí)的變換及激光擴(kuò)束鏡（一）高斯光束的基本性質(zhì)穩(wěn)定腔激光器發(fā)出的激光束是一種具有特殊結(jié)構(gòu)的高單色性的高斯光束，它具有最小橫向發(fā)散角，在光學(xué)元件邊緣的衍射損耗最小。此外，高斯光束通過(guò)自由空間的傳播和通過(guò)無(wú)像差透鏡的變換時(shí)，除輪廓比例因子外，將始終保持高斯型分布。電矢量沿z軸方向傳播的高斯光束的性質(zhì)可以由下面三個(gè)方程式來(lái)決定：上式中，R(Z)是距離坐標(biāo)原點(diǎn)（束腰）Z處的高斯光束的波陣面的曲率半徑（為球面），A(r)是高斯光束電矢量在r方向（也就是垂直于光波傳播方向）的振幅，A0是波陣面中心的振幅，ω為光束的光斑半徑，其中分析式1可以知道，當(dāng)Z 趨于0的時(shí)候，R(Z)趨于無(wú)窮，即此 ...

高斯光束及通過(guò)薄透鏡時(shí)的變換及激光擴(kuò)束鏡（二）高斯光束可以看作是均勻球面波的一種推廣，博伊德和戈登理論已經(jīng)證明：高斯光束傳播軸線與透鏡主軸重合的時(shí)候，通過(guò)透鏡后仍為高斯光束。而對(duì)于薄透鏡，透鏡兩側(cè)的光斑尺寸相等，換言之，透鏡兩側(cè)高斯光束的ω'= ω。本篇主要講述高斯光束經(jīng)透鏡變換與幾何光學(xué)中牛頓公式的關(guān)系，如果相同，此時(shí)可以使用幾何光學(xué)的近軸公式使高斯光束的計(jì)算大為簡(jiǎn)化。對(duì)于焦距為f'的薄透鏡，薄透鏡的成像公式為高斯光束的復(fù)曲率半徑表達(dá)式為如下圖所示，由物點(diǎn)0發(fā)出的球面波到達(dá)透鏡左方的曲率半徑為R1，通過(guò)透鏡L的變換，在它右方出射的是曲率半徑為R2的會(huì)聚球面波。并規(guī)定發(fā)散球面波 ...

發(fā)散角較大的高斯光束。在兩個(gè)準(zhǔn)直器進(jìn)行耦合時(shí)，光束束腰在中間位置，耦合損耗最小，這就是準(zhǔn)直器所需要的工作距離。所以實(shí)際準(zhǔn)直過(guò)程是將尾纖端面放在準(zhǔn)直透鏡的焦距位置，然后微調(diào)尾纖與透鏡的距離，將準(zhǔn)直后光束的束腰放在工作距離，以保證耦合效率。二、分類光纖準(zhǔn)直器主要有兩種：自聚焦透鏡G-LENS（Grin Lens），其特點(diǎn)是折射率分布徑向減小，能夠使其中傳輸?shù)墓饩€產(chǎn)生連續(xù)折射，從而實(shí)現(xiàn)匯聚。球面透鏡C-LENS（Cylindrical Lens）,C-Lens可以更方便地設(shè)計(jì)端面曲率來(lái)控制焦距，同時(shí)也因?yàn)榈统杀驹趹?yīng)用中更廣泛。尾纖分類主要有三種：PC (Physical Contact)，物理接觸。 ...

有：拉蓋爾-高斯光束（Laguerre-Gauss beams）、貝塞爾光束（Bessel beams）和貝塞爾-高斯光束（Bessel-GaussBeams）。貝塞爾光束是一種無(wú)衍射光束，若在傳輸路徑中存在障礙物，則經(jīng)過(guò)障礙物后一定距離，沒(méi)有被遮擋的光線會(huì)在障礙物后重新干涉，光場(chǎng)可自我恢復(fù)，具有自愈性。貝塞爾光束具有無(wú)限延展的光場(chǎng)結(jié)構(gòu)，這使得其只能為理想的理論模型而無(wú)法真實(shí)存在，實(shí)際中一般采用貝塞爾-高斯光束作為貝塞爾光束的近似，在有限傳輸距離內(nèi)具有與貝塞爾光束相似的無(wú)衍射特性，超出最大傳輸距離后貝塞爾-高斯光束將不再存在。您可以通過(guò)我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來(lái)電咨詢4006- ...

獲，如微粒在高斯光束的作用下被控制在光束的中心。（2）偏振光束與微粒相互作用將光束的自旋角動(dòng)量傳遞給微粒使其旋轉(zhuǎn)。（3）攜帶有軌道角動(dòng)量的渦旋光束與微粒作用時(shí)將軌道角動(dòng)量傳遞給微粒，使其旋轉(zhuǎn)。三、各種渦旋光的應(yīng)用原理渦旋光束的軌道角動(dòng)量可以由光鑷傳遞給粒子，使粒子在沒(méi)有其他任何懸掛設(shè)施的情況下繞著光軸旋轉(zhuǎn)而形成光學(xué)扳手，此時(shí)角動(dòng)量轉(zhuǎn)換由被捕獲粒子對(duì)激光的吸收來(lái)實(shí)現(xiàn)。渦旋光束的環(huán)形光場(chǎng)結(jié)構(gòu)意味著微粒可以被束縛于光軸附近的零強(qiáng)度的區(qū)域內(nèi)，若要實(shí)現(xiàn)第三維度即軸向的限制，在垂直于光軸的位置放置玻璃片即可。由于自旋角動(dòng)量也可由光子傳遞給微觀粒子使其旋轉(zhuǎn)，故可通過(guò)控制渦旋光束的偏振態(tài)的方式，來(lái)控制其攜帶的 ...

則是對(duì)于具有高斯光束分布的連續(xù)激光，光斑尺寸應(yīng)選擇在瑞利長(zhǎng)度為晶體長(zhǎng)度一半時(shí)的大小，光斑尺寸可減小一定的量，知道獲得最高效率。POPLN具有高的折射率，在每個(gè)未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅爾損耗。為了增加晶體的透過(guò)率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個(gè)面的反射率降到1%以下。溫度和周期：一個(gè)PPLN晶體的極化周期是由使用光的波長(zhǎng)決定的。準(zhǔn)相位匹配波長(zhǎng)可通過(guò)改變晶體的溫度來(lái)稍微調(diào)節(jié)。每種晶體都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長(zhǎng)。轉(zhuǎn)換效率與溫度的廣西符合一個(gè)sinc2函數(shù)，描述晶體的溫度接受帶寬。晶體越長(zhǎng)，接受帶寬越窄，對(duì)溫度越敏感。在多數(shù)情況下，非線 ...

束輸出為基模高斯光束；慢軸方向尺寸為 50μm 至 200μm，輸出為厄米高斯光束。由于快慢軸的尺寸大小以及出光的不對(duì)稱性，使測(cè)試 LDA 的“Smile”效應(yīng)變得尤為復(fù)雜，目前常用的測(cè)試方法有 CCD 成像測(cè)量法，近場(chǎng)掃描光學(xué)顯微鏡測(cè)量法和干涉測(cè)量法。圖1-1 用CCD探測(cè)到半導(dǎo)體激光器陣列的“smile”效應(yīng)2，“smile”效應(yīng)評(píng)價(jià)計(jì)算方法通過(guò)測(cè)試獲得列陣近場(chǎng)光斑分布之后，需要采用一定的算法確定列陣的“Smile”效應(yīng)大小及走勢(shì)，即“Smile”效應(yīng)評(píng)價(jià)計(jì)算方法。其中，通過(guò)光斑強(qiáng)度質(zhì)心分布表示光斑位置對(duì)LDA的“Smile”效應(yīng)進(jìn)行描述是國(guó)內(nèi)外通用一種的描述方法。而“Smile”效應(yīng)值大 ...

得的成果。與高斯光束相比，貝塞爾光束表現(xiàn)出較強(qiáng)的旁瓣，這使得貝塞爾光束用于側(cè)照時(shí)軸向分辨率降低。然而，結(jié)合狹縫掃描拉曼顯微鏡，狹縫檢測(cè)的共聚焦效應(yīng)可以降低旁瓣對(duì)有效PSF的影響，如圖1(c)所示。除了旁瓣外，貝塞爾光束在光束傳播方向的光分布長(zhǎng)度和均勻性方面都比高斯光束有優(yōu)勢(shì)。因此，狹縫共聚焦檢測(cè)可以成功地將高斯光束的上述優(yōu)點(diǎn)引入到側(cè)光顯微鏡中。貝塞爾照明拉曼顯微鏡也有利于提高低濃度樣品的靈敏度，因?yàn)楸尘靶盘?hào)的存在在本質(zhì)上限制了微弱信號(hào)的檢測(cè)能力。側(cè)邊照明有效地降低了離焦平面的背景信號(hào)，能檢測(cè)出背景貢獻(xiàn)較大時(shí)可能被鏡頭噪聲隱藏的微弱信號(hào)。由于這種效應(yīng)，靈敏度的提高足以擴(kuò)大使用拉曼標(biāo)簽和探針的小分 ...

er 可以將高斯光束轉(zhuǎn)換為均勻的平頂輪廓，從而在整個(gè)視野中實(shí)現(xiàn)均勻照明。所產(chǎn)生的平場(chǎng)照明具有高空間相干性、無(wú)與倫比的光學(xué)性能和 > 95% 的高均勻性。分子的均勻激發(fā)和zui小的圖像重疊 (5%) 可以保證讓您完全滿意。下圖顯示了熒光顯微鏡的工作原理和一般結(jié)構(gòu)。熒光顯微鏡的工作原理熒光顯微鏡應(yīng)用 基于激光的熒光顯微鏡內(nèi)的定量分析可能會(huì)因高斯光束輪廓產(chǎn)生的不均勻 照明而變得復(fù)雜。光源和照明光學(xué)等因素會(huì)影響均勻性。當(dāng)要檢查大視野 (FOV)時(shí)，這些功能尤其具有挑戰(zhàn)性。測(cè)量圖像由圖像網(wǎng)格在熒光顯微鏡中生成。以邊緣重疊的方式獲取單個(gè)圖像，并且可以在后處理中組合它們。如果照明不均勻，zui終圖像的 ...

量TEM00高斯光束。與氣體和離子激光器相比，DPSS激光器的線寬在更長(zhǎng)的相干長(zhǎng)度上窄了幾個(gè)數(shù)量級(jí)，這有助于高分辨率測(cè)量，同時(shí)也降低干擾和噪聲強(qiáng)度。這些都是半導(dǎo)體檢測(cè)和光譜學(xué)等分析應(yīng)用中的關(guān)鍵參數(shù)，DPSS激光器可以提供更高的準(zhǔn)確性和清晰度。提高能效，減少發(fā)熱由于高壓電源、激光管工作以及額外冷卻的熱量產(chǎn)生，氣體和離子激光器在功率轉(zhuǎn)化效率方面處于劣勢(shì)。DPSS激光器具有高電光效率，相較于氣體激光器，其功耗明顯降低，同時(shí)產(chǎn)生更高的輸出功率。這對(duì)于降低能源消耗和減少發(fā)熱效應(yīng)非常重要，特別是在對(duì)功率效率和維護(hù)成本有擔(dān)憂的情況下。緊湊的尺寸相較于氣體激光器，DPSS激光器通常更小、更緊湊，便于集成到各種 ...