器通光直徑和高斯光束的光斑直徑所確定，不是與實際通光孔徑形狀有關的常數，。若通光孔為圓孔，則光斑為艾里斑，。根據用途不同，激光掃描記錄儀的光點尺寸也不同。二是焦距。焦距由要求掃描的像點排列的長度L和掃描角度決定，即當掃描長度一定時，與呈反比關系。在F數一定時，應盡可能用大的角，小的，以減小透鏡和反射鏡尺寸，從而減小棱鏡表面角度的不均勻性和掃描軸承的不穩定性造成的不利影響。又由于入射光瞳位于掃描器上，在實現像方遠心光路時，小可以使物鏡與掃描器之間的距離減小，使儀器軸向尺寸減小。但L一定時，小就大，這給光學設計帶來了困難，使光學系統復雜，加工制造成本增大。反之，儀器縱向尺寸加大，使用不便。實際工作 ...

因為透鏡聚焦高斯光束到一個高縱橫比，只有光束的中心部分是可用的。這一問題可以用鮑威爾透鏡來解決，它可以將光束聚焦到一個均勻強度的高aspect矩形。在流行的掃描配置中，線聚焦光束是靜止的，物體在它下面平移。不太常見的是，線聚焦光束掃描靜止物體。從逐點掃描的總測量時間的減少是顯著的，因為同時獲得100或更多的光譜。獲得這些光譜的測量時間可能比點聚焦激光測量單個光譜的時間短，也可能只長一點。原因是在線聚焦的情況下，激光總功率可以大得多。然而，由于每個電荷耦合器件(CCD)行包含1像素處的光譜，探測器必須逐像素讀取。為了較大限度地減少探測器噪聲，ccd以低速率(16-50 kHz)讀出，因此需要1- ...

光學系統采用高斯光束光學(靜態模式)和傍軸光學(動態模式)。光學系統示意圖如圖1所示。圖1為了在x-y平面上獲得較大的空間分辨率，激光束必須同時準直并填滿zui終物鏡的孔徑。輸出光束被擴展，空間濾波，然后聚焦到AO調制器(AOM)。AOM的上升時間與光斑大小成正比。然后光束通過一系列中繼透鏡(稍后描述)產生準直光束，該光束填充物鏡的孔徑，在樣品表面產生衍射限制斑。為了使掃描激光顯微鏡同時具有靜態和動態成像能力，光學系統采用高斯光束光學(靜態模式)和傍軸光學(動態模式)。光學系統示意圖如圖1所示。然后通過使用精密x-y級移動樣品來完成靜態成像，幾何或近軸光學用于將SMI鏡像到SM2上，從而將該對 ...

束(衍射限制高斯光束的M2因子為1)的差異有多大。光束質量因子具有明確的實際意義，例如，任何采用映射方法的高光譜無像差顯微鏡的分辨率都可以通過將理論衍射限制分辨率與所利用光源的M2因子相乘來估計。確定M2因子的程序由ISO標準11146定義。它涉及到光束焦散的測量(在一個瑞利距離內至少五個光束位置[ ZR ]和距離腰部超過兩個瑞利長度的五個位置)，從中可以計算M2，分析使用強度分布方法的D4σ秒矩獲得的光束半徑的演變。在本節中，我們提供了典型的中紅外zblan超連續介質源(NKT Photonics, SuperK Compact, 40 mW輸出功率)的M2特性。為了獲得中紅外超連續光譜發射 ...

2~1(接近高斯光束)的單模激光，我們可以提供一種和光束整形透鏡，用來實現平頂分布。這種器件的相對于一般的光束整形元件而言，具有體積?。▎纹哥R），成本低，方便安裝等優勢。組成：單片鏡片。輸出光斑：可根據客戶選擇進行設計。 ...