高斯光束及通過薄透鏡時的變換及激光擴束鏡（三）高斯光束可以看作是均勻球面波的一種推廣，博伊德和戈登理論已經證明：高斯光束傳播軸線與透鏡主軸重合的時候，通過透鏡后仍為高斯光束。而對于薄透鏡，透鏡兩側的光斑尺寸相等，換言之，透鏡兩側高斯光束的ω'= ω。本篇主要講述高斯光束經透鏡變換的公式，以及如何設計一個良好的激光擴束鏡，從而獲得理想的準直效果。當已知變換前后高斯光束束腰半徑之比及變換透鏡的焦距f'，則可用下列兩式分別求得入射光束和出射光束的束腰到變換透鏡的距離其中由高斯光束通過薄透鏡時的變換（二）可知，由此可見，變換透鏡的焦距f'必須大于f0，否則無解。若系統由多個透鏡 ...

旋轉，如空心高斯光束、拉蓋爾-高斯光束、高階貝塞爾光束、面包圈空心光束及LP01 模輸出空心光束等，這些空心光束的優勢是捕獲粒子時所產生的熱效應小，且具有常用的高斯光束形成的單光束梯度力光阱所不具有的新特性。傳統的全息技術則推動了這些新型光束在光致旋轉方面的應用研究。軌道角動量則與光場的特定空間分布相聯系。具有軌道角動量的光束可以通過旋轉的Dove 棱鏡來產生，但這需要在光學波長范疇下很精確的布置棱鏡，實現較困難，且不能動態改變光束的特性。全息技術的應用克服了上述缺點，它使得人們利用合適的全息圖很容易地獲得具有軌道角動量或特定衍射特性的光束，如拉蓋爾-高斯(Laguerre-Gaussian， ...

部分，以減少高斯光束對散射的影響。固定角度探測器位于45°散射角處，通過光纖連接光譜儀探測散射光強。旋轉探測器安裝在散射平面激光束的另一側，可以在散射角為15°-165°范圍內旋轉。昊量光電獨家代理法國oxxius公司可見光波段激光器，品類齊全，用途多樣，可智能控制。歡迎您的咨詢。 ...

（TEM模）高斯光束具有最好的光束質量，即M ＝1；M 因子越大，實際光束偏離理想高斯光束越遠，則光束質量越差。用M因子評價激光光束質量仍存在許多困難，比如非穩腔型高能激光器輸出光束不存在“光腰”的情況、能量分布離散型到靶光束束寬的二階矩定義適用性、硬邊光闌截斷光束質量評價上的適用性等。而且在高能激光系統等能量輸送型應用場合，實際光束的遠場能量集中度優劣不能簡單的通過其M 因子來進行衡量。5.環圍能量比BQ環圍能量比BQ，也稱靶上區域中功率比，定義為理想光束在某一“規范區域”中的環圍能量E 與實際光束在同一區域中的環圍能量E之間比值的方根，即BQ= 。環圍能量比反映的是遠場焦斑上的能量集中度， ...

明確激光光束參數是激光工藝的基礎和前提。具體的參數包括光斑坐標，大小，方位角，橢圓度，光強等。對于二維波束寬度的測量方法有以下幾類1.統計學方法統計學方法對于光斑的形態不進行假定。具體方法有以下幾種：A. 對光斑數據進行統計。可以以獲得整體的測試結果。比如光強，最大光強，最小光強，點亮的像素數量，等。其中強度參數可以由如下公式計算得出。B. 二值化。根據ISO 13694，該方法用于平頂激光束的表征。通過給定一個或多個給定閾值來計算數據C.2nd moments。對于數據的標準偏差進行計算。這是ISO 11146中給出的方法。改方法描述了質心相關的強度分布的標準差。為了減輕誤差的影響，可以在計 ...

則是對于具有高斯光束分布的連續激光，光斑尺寸應選擇在瑞利長度為晶體長度的一半時的大小。光斑尺寸可減小一定的量，直到獲得最高效率。PPLN具有高的折射率，在每個未鍍膜的面上導致14%的菲涅耳損耗。為了增加晶體的透過率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個面的反射降到1%以下。溫度和周期一個PPLN晶體的極化周期由使用的光的波長決定。準相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調節。Covesion庫存的PPLN晶體，每個系列都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長。我們的計算調節曲線對相位匹配所需的溫度給出了很好的參考。轉換效率與溫度的關系符合一個sinc2 ...

。瑞利長度：高斯光束的波陣面在束腰位置處為平面波，波陣面是由此開始傳播的。波陣面從束腰位置向前傳播，逐漸變成曲面，直到等相面曲率半徑達到最小，此后變平。從束腰到達最小曲率半徑位置兩者之間的距離就稱為瑞利范圍，其大小由Z0 來表示稱為瑞利尺寸。在Z0≤Z范圍內高斯光束可以近似認為是平行光束，光束的瑞利長度越大則準直性越好。發散角：一般用發散角描述激光的發散度，有多種方式去測量激光束的發散度，我們在這里描述兩種激光束發散度的測量方法。方法1：使用一個已知焦距的透鏡測量遠場激光束發散度，顯然完全發散θ=D/f，D是焦點位置的束腰半徑，f是焦距。圖1 發散角測量原理圖通過將CinCam分析儀放置在焦距 ...

r球面波or高斯光束)入射到相位型SLM上，源場的相位以每SLM像素的方式延遲相位?，場繼續在自由空間或穿過某些光學元件傳播到目標平面。用戶或探測器可以在目標平面觀察到場的強度。由SLM傳輸到目標平面的數學模型可以表示為：?就是需要求解值，可以用常用的相位復原法(如GS，Fienup法等)求解，也可以看作為一個優化問題求解：s是一個固定的或學習的scale factor。相位復原是找到一個相位函數?，而(2)是一個非凸優化問題，具有無窮解，CGH可以選擇無窮解中的任何一個，因為它們都可以在目標平面上產生相同的強度。作者發現求解(2)用Adam可以獲得好得圖像質量。缺點：這里的仿真數學模型與真實 ...

松地將準直的高斯光束轉變為準直的Top-Hat光束。這種激光設備以其非常緊湊的設計和較佳的光學性能（均勻性>90％）而令人信服。a|TopShape的光譜范圍大，可接受不同的輸入光束直徑，并能產生至少300毫米的穩定光束輪廓。現在還可提供a|TopShape長距離（LD）型，工作距離可達1.5米。a|TopShape現在也有長距離版本。由于有效工作距離會隨著光束尺寸的減小而減小，因此a|TopShape LD特別適用于需要較小光束直徑的應用。如果較低的光束輪廓均勻性足以滿足應用要求，新的光束整形器甚至可以實現更長的工作距離。a|TopShape的規格參數(1)較佳的光學性能（均勻性> ...

可知，對基膜高斯光束有（表示為基膜高斯光束束腰半徑）。由此可見激光束的波長與束腰半徑和遠場發散角的乘積有關。而在實際應用中，常用聚焦透鏡的焦距f和此焦距對應的束寬來計算遠場發散角的大小，可表示為：四、瑞利長度瑞利長度通常表示為束腰位置到光束束腰半徑的倍所對應位置的距離。 在此范圍內，光束的傳播可以近似認為是水平的。圖4瑞利長度示意圖瑞利長度的物理意義表示為：（表示為高斯光束的束腰半徑)，b表示為瑞利長度。光束質量是對激光器輸出光束特性的質的評價，因此對激光器的設計、制造、檢測和應用等方面有著非常重要的作用。對于不同的領域，評價光束質量好壞的標準也不一樣，例如：激光測距和準直的應用需要激光光束的 ...