些利用了光頻激發，包括俘獲離子 、中性原子 、量子點和固態缺陷 ，以及其他在微波頻率下工作的，包括超導量子位(superconducting qubits)和晶體中的自旋（spin in crystal）。其中，超導量子位是有前途的量子計算平臺之一。在超導量子電路中，約瑟夫森效應(Josephon effect)固有的微波頻率下的低損耗單光子非線性允許接近糾錯閾值的高保真量子操作 ?；谠撾娐妨孔与妱恿W (cQED) 架構，已經開發出具有 50 多個量子位的原型量子計算機 。然而，編碼在微波光子中的量子態位于稀釋冰箱的毫開爾文階段，并且在達到室溫時會被熱噪聲淹沒。微波信號在室溫下的高傳輸損耗 ...

峰的電位隨著激發光能量的增加正移，表明發生了從金屬 ( Ag) 到分子( PATP) 的電荷傳遞過程。而在本文中應用技術大學韓生教授課題組就是做的電化學表面增強拉曼，激發波長785nm，如下圖為電化學裝置示意圖。采用電化學富集技術，通過靜電作用力快速牽引同種電荷分子到達SERS基底表面，結合分子印跡空穴進一步選擇性分離富集待測分子，能同時達到原位分離和富集的目的。如上圖所示，是電化學工作站和拉曼光譜共同聯用的裝置，通過原位施加不同電壓實現電化學富集。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設 ...

光分析如熒光激發、光遺傳學、熒光原位雜交、內窺鏡照明、微流控等照明。圖1 Lumencor光源成像示意圖二、Lumencor顯微鏡光源分類(1)激光光源：Lumencor 的 CELESTA 和 CELESTA quattro 光引擎包含 4-7 個可單獨尋址的固態激光光源陣列。激光輸出與復雜的控制和監控系統相結合，提供旋轉盤共聚焦顯微鏡、空間分辨轉錄組學和其他高ji成像應用所需的高性能照明。圖2 CELESTA 光源（2）LED光源：4、5 或 6 個固態照明光源同時工作以產生白光，多種型號可選，光纖輸出或液體光導輸出。圖3 SOLA光源及其光譜圖4 PEKA光源及其光譜（3）其他光源圖5 ...

過二向色鏡將激發光向下反射到顯微鏡中，顯微鏡物鏡不僅將基頻光聚焦到樣品上，同時也收集樣品表面激發出來的二次諧波光，然后基頻光被二向色鏡阻擋，二次諧波光則透過二向色鏡入射到光譜儀中。由于二次諧波測試總是伴隨著激發光偏振態的改變，而該偏振態的改變取決于起偏偏振方向與半波片快軸的夾角，所以光路中還放置了起偏器和檢偏器以及偏振態改變裝置--半波片，起偏器和半波片放置在二向色鏡前，檢偏器放置在光譜儀前。起偏器將激發光起偏，半波片將線偏激發光轉變為特定角度的線偏振光，檢偏器則檢測激發出來的二次諧波的偏振狀態。如果不通過半波片改變激光的偏振態，可通過另一種方法。入射激光的偏振方向在空間保持不變，將待測樣品放 ...

要相對較高的激發光量，這種技術還有其他優勢。特別是在活體生物標本中，非侵入性是至關重要的，設計出減少光損傷的方法是很重要的。在外延照明下，貝塞爾照明需要更少的照明功率來獲得相同數量的拉曼信號。這有利于減少三維活細胞成像中的光損傷，在某些方面，類似于光片熒光顯微鏡所取得的成果。與高斯光束相比，貝塞爾光束表現出較強的旁瓣，這使得貝塞爾光束用于側照時軸向分辨率降低。然而，結合狹縫掃描拉曼顯微鏡，狹縫檢測的共聚焦效應可以降低旁瓣對有效PSF的影響，如圖1(c)所示。除了旁瓣外，貝塞爾光束在光束傳播方向的光分布長度和均勻性方面都比高斯光束有優勢。因此，狹縫共聚焦檢測可以成功地將高斯光束的上述優點引入到側 ...

而損壞樣品。激發能(波長)應慎重選擇。由于共振效應，許多二維材料的拉曼光譜隨激發能發生顯著變化。在石墨烯的例子中，二維帶來自于雙(或三重)共振拉曼過程，峰值位置和形狀強烈依賴于激發能量，因為二維帶中的聲子與通常的單聲子拉曼過程不同，具有有限的動量。由于散射過程不僅敏感地依賴于所涉及的聲子模，而且還依賴于區域邊界附近電子帶的細節，因此線的形狀隨著激發能的變化而變化。在各向同性tmd的情況下，強激子效應強烈影響光學性質。當激發能與A或B激子的能量相匹配時，由于強共振效應，許多禁限拉曼模得到增強。Davydov分裂模在某些材料中只在一定的激發能范圍內觀察到。對于各向異性的二維材料，極化依賴隨激發能的 ...

并且線形狀隨激發能的變化而變化。由于層間相互作用影響能帶結構，不同厚度的幾層石墨烯能帶結構在線形狀上有細微的差異。此外由于疊加順序也會影響能帶結構，因此可以從線的形狀來探究不同的疊加順序。圖1.在532.0 nm激發波長下，測得MoS2從單層(1L)到7層(7L)和塊狀厚度的拉曼光譜圖1為2h型TMD MoS2樣品在不同厚度下的拉曼光譜。在高頻范圍，觀察到兩個突出的峰，而剪切和呼吸模式在40波數以下的低頻范圍看到。這些聲子的振動模式如圖2所示。在2h型TMD中，拉曼有源聲子模包括一對具有E對稱性的簡并面內振動模和一個具有A對稱性的面外振動模。通常在圖1的高頻范圍內，隨著層數的增加，這些層內拉曼 ...

，激光也不會激發。腔內的這種衰減對應于諧振腔的Q因子（品質因數）的降低。高的Q因子對應于低的諧振器損耗，反之亦然。最初，設置Q開關使諧振腔Q值低以防止光反饋到增益介質中。這會產生粒子數反轉，但由于沒有來自諧振器的反饋，激光不會發出。由于受激輻射的速率取決于進入工作物質的光子量，因此增益介質中存儲的能量會隨著持續泵浦而增加。由于自發輻射和其他過程的損失，經過一定時間，儲存的能量會達到某個最大值；此時稱為增益飽和。此時，Q開關器件迅速從低Q變為高Q，從而允許反饋和受激發射的光放大過程開始。由于增益介質中已經儲存了大量能量，諧振腔中的光強度會迅速增加。這也導致存儲在介質中的能量幾乎以同樣快的速度耗盡 ...

設計。它們的激發光束和拉曼信號光束都集中在同一個點上。樣品通常放置在這個焦點上，在激光焦點處有一個小的高功率密度的采樣區域。通過這種方式，激發功率密度和拉曼信號輻射在采樣體積較大化，并且只有來自這個緊密聚焦的體積的信號被收集。這種共聚焦設計具有較大的吞吐量的優勢，可以用于測量透明容器內的樣品，就像共聚焦顯微鏡做光學切片一樣。當容器強烈地漫射光時，共聚焦方法失去了它的效力，因為光不能再聚焦到容器內的材料上。擴散散射容器內材料的拉曼信號較弱，通常伴隨容器本身的強特征。STRaman?技術擴展了拉曼光譜的能力，以測量漫射散射包裝材料下的樣品-允許在不透明包裝和透明層中的樣品透視(ST)識別，這可以用 ...

能級:基態、激發態和亞穩單重態(圖1)?；鶓B和激發態由自旋三重態組成，可以被an極化。圖1.NV中心的能級圖。它包含基態和激發態，具有三個自旋亞能級和一個亞穩態。與在室溫下容易被光漂白的傳統單發射體相比，自旋三重態地面層發出的發光特別有趣，因為弛化過程具有極大的時間穩定性。具有長松弛壽命的NV晶格能量結構中兩個缺陷自旋之間的室溫量子糾纏可能是量子計算的主要貢獻。此外，NV中心與晶格中其余原子之間的弱相互作用確保了高度穩定的發射，這也是與標記生物組織或表面表征(如熒光)相關的應用中非常理想的特性。了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.champaign.com.cn/t ...