，因此不存在激發(fā)態(tài)吸收 (ESA) 的風(fēng)險(xiǎn)，并且可能降低了能量遷移的風(fēng)險(xiǎn)，從而允許更高的摻雜水平。然而，對(duì)于更高的摻雜水平和更高的反轉(zhuǎn)，似乎存在一些尚未完全了解的非輻射復(fù)合通道。與其他稀土離子相比，與主體材料晶格的強(qiáng)耦合以及由此產(chǎn)生的相對(duì)較寬的吸收和發(fā)射線使激光二極管陣列的泵浦更容易，并允許將激光發(fā)射調(diào)諧到幾十納米或?qū)崿F(xiàn)脈沖寬度在100 fs到1 ps的范圍內(nèi)調(diào)諧，具體取決于主晶體和鎖模類(lèi)型。缺點(diǎn)是峰截面減小。具有特別強(qiáng)的電子-聲子耦合的主體通常也表現(xiàn)出相對(duì)較低的熱導(dǎo)率，這使得脈沖持續(xù)時(shí)間小于100 fs的激光器的功率縮放更具挑戰(zhàn)性。更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上 ...

數(shù)量和它們被激發(fā)的頻率的限制。因此即使在完全沒(méi)有光損傷的情況下，激發(fā)強(qiáng)度也不能不斷增加以實(shí)現(xiàn)更快的掃描或更短的停留時(shí)間，因?yàn)闊o(wú)論激發(fā)功率如何，發(fā)色團(tuán)或熒光團(tuán)在單位時(shí)間內(nèi)產(chǎn)生的激發(fā)-發(fā)射循環(huán)次數(shù)都不能超過(guò)一定數(shù)量。因此，信號(hào)不能通過(guò)增加功率來(lái)增強(qiáng)，因?yàn)樗鼘?shí)際上已經(jīng)飽和。克服這第②個(gè)限制的一個(gè)邏輯方法是并行化激勵(lì)過(guò)程，并使用一種可以同時(shí)從樣本的多個(gè)點(diǎn)激勵(lì)和獲取信號(hào)的方案。傳統(tǒng)的寬視場(chǎng)照明正是這樣做的。然而對(duì)于非線性光學(xué)方法，如雙光子熒光顯微鏡，寬視場(chǎng)照明不是一個(gè)實(shí)用的選擇，因?yàn)楝F(xiàn)有的超快脈沖激光源不能提供足夠的功率來(lái)同時(shí)激發(fā)整個(gè)視場(chǎng)。雖然超快激光不能照亮整個(gè)領(lǐng)域，但它們的能量足以同時(shí)照亮許多感興趣 ...

短脈沖光進(jìn)行激發(fā)(相對(duì)于樣品的壽命較短)，然后直接(即通過(guò)門(mén)控檢測(cè)或脈沖采樣)或使用時(shí)間分辨電子技術(shù)記錄熒光分子的指數(shù)衰減如圖1(a)及1(b)。另外，頻域技術(shù)也可以測(cè)量熒光壽命如圖1(c)和1(d)。這里，激勵(lì)是連續(xù)的，隨著時(shí)間的推移，振幅調(diào)制為正弦波。熒光信號(hào)的相位和振幅隨激發(fā)波的變化而變化。通過(guò)繪制在一定調(diào)制頻率范圍內(nèi)的相位變化，可以看到熒光團(tuán)的相位延遲和振幅調(diào)制如圖1(d)。得到的熒光正弦信號(hào)可以在頻域解調(diào)，以量化熒光強(qiáng)度指數(shù)衰減引起的延遲。圖1FLIM常見(jiàn)的實(shí)現(xiàn)是使用一種稱(chēng)為T(mén)CSPC的快速電子方法如圖1(a)。在TCSPC中，一個(gè)快速秒表測(cè)量一個(gè)激發(fā)光子和發(fā)射光子。這個(gè)時(shí)間定義了每 ...

拉曼顯微鏡的激發(fā)需要(至少)兩個(gè)激光波長(zhǎng)，其中一個(gè)波長(zhǎng)必須是可調(diào)的，以匹配分子振動(dòng)頻率的差頻。此外已經(jīng)證明，用幾皮秒的激光脈沖寬度激發(fā)CARS和SRS可以理想地平衡高效生成非線性信號(hào)所需的高峰值功率與相對(duì)狹窄的光譜帶寬(<1 nm)的要求，以匹配分子振動(dòng)的固有線寬。對(duì)于高速成像，至少需要10Mhz的重復(fù)頻率，理想情況下應(yīng)該更高。這是因?yàn)樵谝曨l速率成像中，數(shù)據(jù)是以每秒1000萬(wàn)像素的速度獲取的，并且CARS至少需要每個(gè)像素發(fā)射一個(gè)激光(對(duì)于帶有調(diào)制傳輸檢測(cè)的SRS至少需要兩個(gè)激光)。此外，近紅外光譜區(qū)域的激光激發(fā)已被證明能較大限度地減少CARS中非共振背景的產(chǎn)生，與可見(jiàn)光激發(fā)相比，提供了減 ...

在短時(shí)間內(nèi)被激發(fā)到更高的能級(jí)。電子將經(jīng)歷振動(dòng)弛豫到激發(fā)態(tài)的最低振動(dòng)水平(記為S1)，這是一種稱(chēng)為內(nèi)轉(zhuǎn)換的非輻射過(guò)程。從S1電子態(tài)，分子通過(guò)輻射或非輻射過(guò)程回到基態(tài)。圖1表示了在這些能級(jí)中發(fā)生的不同發(fā)光現(xiàn)象。熒光是分子(熒光團(tuán))通過(guò)發(fā)射可檢測(cè)的光子(時(shí)間尺度為)衰減到基態(tài)的輻射過(guò)程。熒光發(fā)射發(fā)生在激發(fā)電子能級(jí)最低的位置(S1)。這種來(lái)自最低激發(fā)電子能級(jí)的強(qiáng)制發(fā)射確保了發(fā)射光譜保持不變，并且與激發(fā)波長(zhǎng)無(wú)關(guān)。由于振動(dòng)弛豫和內(nèi)部轉(zhuǎn)換中的能量損失，發(fā)射的熒光光子的能量較低(即發(fā)射發(fā)生在比激發(fā)更長(zhǎng)的波長(zhǎng))。這種發(fā)射波長(zhǎng)的位移稱(chēng)為斯托克斯位移。另一個(gè)主要發(fā)光過(guò)程，磷光，通過(guò)被稱(chēng)為系統(tǒng)間交叉(ISC)的過(guò)程發(fā) ...

光分子因?yàn)槭?span style="color:red;">激發(fā)射而產(chǎn)生熒光信號(hào)，接著繼續(xù)照射使這些發(fā)光的熒光分子產(chǎn)生漂白， 在下一輪不能被激發(fā)光再次激活。之后交替使用405nm和561nm激光來(lái)進(jìn)行激活，激發(fā)和漂白其他的熒光分子。往復(fù)循環(huán)，直至全部完成稀疏標(biāo)記的細(xì)胞成像。圖1展示了使用光激活定位顯微技術(shù)PALM 定位單個(gè)熒光分子最后實(shí)現(xiàn)超光學(xué)衍射極限分辨率成像的示意圖。PALM的成像方法只能觀察基于細(xì)胞外源表達(dá)的蛋白質(zhì)。圖1.PALM超分辨率顯微成像系統(tǒng)原理及示意圖PALM超分辨系統(tǒng)系統(tǒng)部分組成及光路結(jié)構(gòu)：（1）倒置熒光顯微鏡：可以用于激光掃描共焦顯微成像或者單分子PALM顯微成像。（2）半導(dǎo)體激光：405nm激光器作為激活光，561nm ...

下。通過(guò)增加激發(fā)光的強(qiáng)度來(lái)增加熒光燈的數(shù)量是不可行的，因?yàn)檫@會(huì)傷害魚(yú)類(lèi)。圖2 HiCAM高速像增強(qiáng)熒光相機(jī)附在熒光顯微鏡上實(shí)驗(yàn)裝置用安裝有Lambert HiCAM高速攝像系統(tǒng)的熒光顯微鏡對(duì)斑馬魚(yú)進(jìn)行研究(圖2)。將魚(yú)固定在凝膠中，從下方照射。DsRed蛋白的熒光從紅細(xì)胞中發(fā)出。這種光向各個(gè)方向發(fā)射，其中一些光以相反的方向穿過(guò)激光的光路。但是，熒光通過(guò)二色鏡被定向到相機(jī)上，而不是被反射回光源。任何散射的激發(fā)光都被二色鏡反射。濾光片將去除任何背景光，只透射紅細(xì)胞熒光發(fā)出波長(zhǎng)的光。圖像傳感器將捕捉進(jìn)來(lái)的熒光。捕捉將以每秒數(shù)百或數(shù)千幀的幀率下進(jìn)行，每幀的曝光時(shí)間數(shù)量級(jí)在幾毫秒到幾毫秒的一小部分。電子 ...

光差頻獲得的激發(fā)光譜是否與相關(guān)文獻(xiàn)拉曼光譜相匹配?更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專(zhuān)業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類(lèi)激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測(cè)量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國(guó)防、量子光學(xué)、生物顯微、物聯(lián)傳感、激光制造等；可為客戶提供完整的設(shè)備安裝，培訓(xùn)，硬件開(kāi)發(fā)，軟件開(kāi)發(fā)，系統(tǒng)集成等服務(wù)。您可以通過(guò)我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.champaign.com.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來(lái)電咨詢4006-888-532。 ...

戰(zhàn)性的部分是激發(fā)源，它必須產(chǎn)生兩個(gè)同步的激光脈沖---泵浦和斯托克斯，需具有以下幾點(diǎn)特征：1. 頻率失諧在500和之間連續(xù)變化，以覆蓋所有相關(guān)的振動(dòng)躍遷。這意味著至少有一個(gè)泵浦/斯托克斯脈沖是廣泛可調(diào)的。例如，假設(shè)一個(gè)固定的泵浦波長(zhǎng)為800納米，斯托克斯必須在835和1110 nm。2.脈沖持續(xù)時(shí)間為1 - 2 ps，對(duì)應(yīng)于變換限制脈沖的帶寬為以這種方式匹配壓縮相中振動(dòng)躍遷的典型線寬。這種選擇優(yōu)化了峰值功率和光譜分辨率之間的權(quán)衡。較佳脈沖持續(xù)時(shí)間也可以取決于實(shí)驗(yàn)條件，因?yàn)橐呀?jīng)表明，在某些情況下，響應(yīng)是一個(gè)與時(shí)間相關(guān)的函數(shù)，因此信號(hào)可以對(duì)調(diào)制光束強(qiáng)度具有非線性依賴(lài)關(guān)系。3.近紅外波長(zhǎng)，從700到 ...

固有性質(zhì)，當(dāng)激發(fā)波長(zhǎng)遠(yuǎn)離電子共振時(shí)，拉曼截面基本上不會(huì)改變。然而，對(duì)于外部探針，當(dāng)電子共振出現(xiàn)在激勵(lì)束的頻率附近時(shí)，拉曼截面可以顯著提高。共振拉曼散射原理可應(yīng)用到CRS系統(tǒng)的光激發(fā)中，達(dá)到相應(yīng)提高分子濃度的檢出限的作用。這一方法要求發(fā)色團(tuán)表現(xiàn)出與電子共振良好耦合的振動(dòng)模式。如受激拉曼散射系統(tǒng)(SRS)所示，當(dāng)激發(fā)頻率在電子躍遷附近調(diào)諧時(shí)，為熒光標(biāo)記目的開(kāi)發(fā)的熒光團(tuán)顯示高達(dá)倍的振動(dòng)響應(yīng)的出色增強(qiáng)。結(jié)果是這種熒光探針可以通過(guò)CRS工藝在亞微米濃度下檢測(cè)到。這是重要的，因?yàn)樗_(kāi)辟了在多標(biāo)簽樣品中映射不同探針的可能性，不同探針的數(shù)量受限于拉曼線的帶寬，而不是熒光的帶寬。由于檢測(cè)通道之間的串?dāng)_，在熒光顯 ...