材上的涂層，折射率差異<0.1反射條紋p-p幅度~0.1%。模型根據數據進行擬合，厚度/n&k被準確確定。為了進行比較，許多流行的可見光譜儀中使用的SonyILX和Toshiba1304探測器的DNR約為1000。使用這些探測器之一進行圖1中的測量會更加困難。另一方面，像S10420這樣的高質量CCD探測器的DNR約為40K至50K，并且可以準確測量0.01%的反射率。實際上，需要對固定模式噪聲進行非常精確的校準才能測量低信號電平的信號。信噪比(SNR)SNR提供了信號質量的衡量標準——它將信號的功率與噪聲的平均功率進行比較。max信號達到max信噪比。噪聲源有很多，但大信號受到 ...

如何提高動態范圍和信噪比之前提到了光譜儀規格中的信噪比，那么我們該如何改進呢？如何提高動態范圍和信噪比？使用信號平均可以提高動態范圍和信噪比。圖2顯示了10次平均值和不同像素數的附加Boxcar平均值的效果。MProbe系統中的默認測量配方有10個平均值和5像素Boxcar平均值。這提供了約35K的動態范圍和約2500SNR。圖2 平均對動態范圍和信噪比的影響。偏移、暗信號和非線性CMOSS11639對于小信號（~范圍的30%）自然是線性的，而對于高信號則非常非線性。非線性校正對于反射率/透射率測量至關重要，因為它們依賴于參考來確定絕對值。在Ariel光譜儀中，非線性會在固件中自動校正。非線性 ...

應用：測量金屬板上的聚酯涂層薄聚酯涂層用于保護用于高科技制造的鋼板免受腐蝕。涂層厚度和均勻性測試對于確保涂層的指定性能非常重要。該測試通常是離線完成的，以調整制造工藝。MProbeVis-MSP提供了一種快速、準確且無損的方法來測量聚酯薄膜的厚度。鋼上透明聚酯的反射光譜（可見光范圍）鋼上白色聚酯的反射光譜（近紅外范圍）眾所周知，聚酯薄膜的厚度很難使用光學非破壞性方法進行測量。主要原因是涂層的質地和微觀不均勻性。如果是不透明的高散射涂層，NIR范圍（MProbeNIR-MSP波長900-1700nm）需要與小光斑一起使用。MProbeMSP系統允許在小點進行本地化測量。對測量數據進行高ji數據分 ...

汽車零件圖層厚度測量MProbe VisHC系統提供強大且易于使用的解決方案，允許直接在產品上測量層。手動探頭MP-FLVis通過柔性光纖電纜連接到系統。探頭符合樣品的曲率，可以方便地進行精確測量。它用于測量大于1英寸(25mm)的零件。較小的測點(<200μm)減小了后反射率的影響。MProbe VisHC軟件對HC膜采用先jin的厚膜算法，對防霧涂層采用曲線擬合算法。算法可以很容易地調整/訓練，以測量甚至具挑戰性的樣本。測量過程是容易的，沒有經驗的操作員使用和理解。涂層實驗室操作員可以在從涂層系統中移除后快速輕松地測量零件。下面是一些典型測量的例子一、硬涂層:保險杠蓋涂層測量圖1a ...

醫療應用：球囊導管的厚度測量MProbeVisHC系統提供強大且易于使用的解決方案，允許直接在產品上測量層。測量過程是容易的，沒有經驗的操作員使用和理解。導管氣球有各種形狀和尺寸。它們是許多醫療手術（如血管成形術）的基本工具之一。氣球由原始壁厚為0.12毫米至0.5毫米的聚合物管制成。在制造過程中在模具中徑向膨脹的球囊的單壁厚度為0.012至0.050mm。壁厚沿著氣球的長度具有一定的輪廓。這確保了壓力的正確分布。例如，血管成形術球囊的中心壁較薄，可以增加該區域的壓力。需要在不同點測量氣球壁的厚度：MProbe40MSP系統使這一切變得簡單。測量是非接觸式的，并且是在一個小點（0.040至0. ...

S2電池)的折射率的改變響應于交叉偏振片之間的ps激光，被應用于TG拉曼檢測的光快門，而不是探測器本身的門控。后來在1999年，使用類似的ps Kerr門控方法，Matousek等人成功地證明了使用更先jin的液氮冷卻CCD陣列探測器對4-(二氰乙烯)-2-甲基6-(對二甲氨基苯基)- 4h -吡喃(DCM)摻雜乙腈的熒光抑制，并且由Yoshizawa和Kurosawa在超短(fs)范圍內獨立地使用不同的設置。通過他們的方法，Matousek小組在可變門控時間內實現了熒光抑制，Min值可達1 ps，而吉澤和黑澤明實際上能夠在亞皮秒范圍內實現結果。然而，Matousek小組的設置zui初包括一個 ...

纖材料固有的折射率對波長依賴性而產生的波導色散；以及單模光纖中兩種不同偏振模式傳輸速度不同而引起的偏振色散。一、模間色散多模光纖中，即使對同一波長，不同傳輸模式仍具有不同的群速度，即傳播速度不同，由此引起的脈沖展寬，稱為“模間色散”。模間色散引起的脈沖展寬是各種色散因素中影響嚴重的一種。并且，傳輸的模式越多，脈沖展寬越嚴重。模間色散是發生在多模光纖和其他波導中的一種信號畸變機制。在多模光纖中，以不同入射角射入光纖的光線都被定義了一條路徑或一種模式。由于各個模式的傳輸路徑不同，其傳輸速度（即群速度）也不同，因此模式間的信號傳輸到達光纖終端產生了時間差。通常來說，一些光線會直接穿過纖芯（軸向模式） ...

，使用具有高折射率對比的兩層介質反射鏡，可以縮短有效腔長，縮短光子壽命，提高弛豫共振頻率，降低本征阻尼。為了減少接觸墊寄生，使用苯并環丁烯（BCB）作為鈍化劑。在量子阱中引入壓縮應變，可以降低透明載流子密度，提高（差分）增益，從而實現高速運行。為了降低空間電荷區的寄生電容，降低了InP-regrowth層的摻雜水平，從而有力地降低了器件的寄生。對于有源直徑為5μm的器件，室溫下的光輸出功率超過2mw，80℃時的光輸出功率超過0.8mW（圖1.b）。應該指出的是，由于減少了散熱量，在大信號調制下，熱滾轉轉移到更高的電流。閾值電流分別低至1ma和2ma。由于這些器件的高耦合效率高達60%，因此可以 ...

為具有周期性折射率變化的多層波導，其反射率取決于溝槽的數量和尺寸，通過二維有限元法（2D-FEM）進行模擬。該結構的行為就像一個分布式的反射鏡，其頻率位于所得到的反射率阻帶內，以布拉格波長為中心，將它們反射回腔中。其他頻率將隨后遭受更大的反射鏡損失在劈裂后界面，因此具有更高的激光閾值。光柵周期決定了反射率阻帶的中心波長，因此根據2 B eff Β n Λ Λ =，其中B Λ為布拉格波長，eff n為有效折射率，Β Λ為光柵周期。光柵的深度、輪廓、占空比和總長度等參數也會影響光柵的耦合強度。圖1圖1為該結構的仿真圖，其中布拉格周期為0.7μ B Λ = m，對應的布拉格波長為Λ B = 4.5μ ...

所用介質波導折射率實部分布圖。激光主動式區域基于雙聲子共振設計。活躍區和注入器一個周期的層序為44/18/9/57/11/54/12/45/25/34/14/33/13/32/15/31/19/29/23/27/ 25/27，其中in Al As勢壘層為粗體，in Ga As井層為粗體，n摻雜層（cm）為下劃線。電子能帶圖如圖1(a)所示。第4和第3能級之間的激光躍遷能量設計為154兆電子伏，能級1、2和3每一級之間相隔大約一個光聲子能量。3級與下一個下游注入器基態（147 meV）之間相對較大的能量間隔旨在抑制熱回填效應。上能級的壽命設計為ps，下能級的壽命設計為2.11ps，偶極矩陣元為1 ...