這種效應在高折射率晶體中更為敏感，比如Teo2比熔石英更為明顯。有效通光孔徑的大小為了獲得最好的效果，激光束需要和有效孔徑匹配，有效孔徑與脈沖上升下降時間有關，這與聲光效應的原理有光。外部尺寸/散熱由于脈沖選擇器/Pulse Picker的占空比通常很低（<< 1％ON），因此AOM內部的平均RF功率很低，因此我們可以擁有基于TeO2或基于熔融硅的高效率的風冷脈沖選擇器/Pulse Picker；然而，由于SiO2材料的細度低，所需的RF峰值功率將比TeO2高得多。一般材料的損傷閾值選擇TeO2脈沖選擇器/Pulse Picker是因為它具有較低的驅動射頻功率，而選擇SiO2脈沖選 ...

粒形狀和環境折射率以及溫度濕度等也對監測有影響，在測量計算中無可避免要用到模型矯正和數據修正，所以光散射法實際上是理想情況下利用了散射光強和PM2.5濃度的關系。不過呢科學界對光散射法抱有很高期待，畢竟它的實用性和重復性以及測量的速度是十分優秀的，而且作為實時在線測量技術，光散射法避免了人為誤差并且不影響測量對象，因此被應用于PM2.5測量完全沒有問題。光散射法模型如下圖。光散射法測PM2.5一般利用何種光源？光散射法測PM2.5常用單色性好的可見波段激光。因為對于常見的可見光，微米以及亞微米顆粒物粒徑幾乎等于波長，因此依靠米氏散射的光散射法能運用到顆粒光學測量中。換句話說，可見光是光散射法測 ...

效數值孔徑，折射介質，放大率等各種參數；可以更容易的進行系統集成。最佳貝塞爾光束界面圖三、閃耀光柵和正弦光柵在Pattern Generation 里選擇Blazed or Sinusoid Grating可以進入生成光柵界面；a.Blazed生成閃耀光柵，選中Horizontal生成豎直方向排列的閃耀光柵，不選中Horizontal生成水平方向排列的閃耀光柵，選中Increasing生成灰度增加的光柵圖，不選中Increasing生成灰度值減少的光柵圖。b.Sinusoid,生成正弦型的光柵圖，在Period框里修改周期大小，數字越大周期越長。四、菲涅爾透鏡在Pattern Generati ...

理就是光纖的折射率n1略微大于包層的折射率n2，光以掠入射角度進入光纖時能夠全反射，這樣就限制了光波在光纖中的傳播路徑。但是它已經很難滿足新需求了，因此科學家對新波導的期望有四點。第一，減少光波導材料本身對光信號吸收散射導致的損耗；第二，光波導的集中度要高，提高穩定性和可靠性為大規模應用提供基礎；第三，提高光波導和光源的耦合效率，提高穩定性和利用率；第四，提高光波導對光信號的泛用性。目前光波導研究方向主流是制作集成光路。并且隨著集成光學的快速發展，科學家們需要成本低廉，工藝簡單的方法來制作光波導。這種方法中，利用光誘導法的激光寫直光波導讓人眼前一亮。什么是光誘導法？光誘導法是指利用光強的空間調 ...

會導致空氣中折射率的變化，正是這些變化導致了待觀測物體發出或者反射的光波面發生扭曲，這樣一來將會使得傳統的成像系統成像質量和圖像分辨率下降。 自適應光學技術可以在一定程度上對這些扭曲的波面進行校正，該技術通過對這些波面的實時測量、控制和校正，使得整個光學系統可以自動的適應外界條件的變化，避免了波面扭曲對系統帶來的干擾，整個系統可以始終保持良好的工作狀態。 上海昊量光電設備有限公司可提供各種類型的變形鏡、波前傳感器及自適應光學系統。2、光學相干斷層掃描（OCT）技術 光學相干斷層掃描技術即OCT(Optical Coherence Tomography)技術，該技術是一種新型的無接觸、無創的光學 ...

C的厚度和雙折射的組合產生了優化到555nm(人類視覺系統的峰值響應波長)的四分之一波板(QWP)。理想狀態下，“亮狀態”的光經顯示器后偏振方向旋轉90度，而“暗”狀態的光經顯示器后，偏振方向不發生變化。圖4 PBS晶體光路進出顯示器的入射光和反射光必須在空間上分開。這通常使用分光器來實現，最有效的方法是使用偏振分光器(PBS)。PBS是一種反射偏振器，常用的偏振面與入射光束成45度角。它可以被用來從一個非偏振光源產生兩束正交偏振光，也可以根據偏振光的方向選擇性地反射或透射光。圖4說明了這一點，它顯示了入射到PBS上的非偏振光和從PBS中輸出的兩個正交偏振態。這也顯示了標記為“s”和“p”的兩 ...

回射鏡引入了折射元件：1為角反射鏡；2為貓眼反射鏡引入折射元件所引入的問題，首當其中的就是球差。雖然球差可以通過多種方法消除，比如使用梯度折射率球透鏡，Luneburg透鏡，但這都將增加成本，而且降低光束質量。此外，引入的折射介質會引入色差，這對于超短脈沖的時域形態也會造成一定影響。中空回射器角反射鏡一般基于兩種反射原理：鏡面反射和介質內部全反射。上圖為某基于介質全反射原理的角反射鏡。這種角反射鏡雖然沒有球差，但是介質引入的色散仍然會存在，而且折射介質本身的特學特性、光學特性與機械特性，對會對其使用環境造成限制。因此，在大多數實際應用中，更多會采用基于鏡面反射的中空回射器。主流中空回射器目前市 ...

光的非自然光折射率(ne)和自然光折射率(no)之間的差最大。如果入射到SLM上的光是平行于非尋常軸的線偏振光，此時入射光與出射光間產生最大的相位延遲。隨著施加在液晶上的電壓的增加，液晶分子在層內發生旋轉、傾斜直到達到極限，此時液晶分子幾乎垂直蓋板玻璃和集成電路背板，o光和e光之間折射率差最小，幾乎為零，出射光與入射光之間有最小的相位延遲。每個SLM像素都是獨立可編程的，256個離散的電壓狀態可以觀察到純電壓相關的相移。圖2 未加電場（左）和滿電場（右）情況下液晶分子排列示意圖光路：根據XY相位系列SLM的應用，許多不同的光學配置可以用于組合相位-振幅模式或純相位模式。下面顯示了兩個純相位光 ...

周期的輻射狀折射率改變。圖1、一維光子帶隙光纖二維光子帶隙光纖由P.Russell首次制備而成，如圖2所示，這種光纖具有比固態纖芯光纖更加低的傳輸損耗。圖2、二維光子帶隙光纖二、空心光纖的傳輸原理包層中含有空氣孔的周期性二維陣列的實芯光子晶體光纖的導波機制，通常被認為是傳統的全內反射（Total Internal Reflection-TIR）。在所謂的光子帶隙光纖（Photonic-Bandgap Fiber）中，空氣孔的周期特性至關重要，因為它通過包層內折射率的周期變化將光模限制在纖芯內。對于空心光子晶體光纖，充滿空氣的芯的折射率小于包層材料，空心內不能發生全內反射，波導模式是靠光子帶隙實 ...

LN具有高的折射率，在每個未鍍膜的面上導致14%的菲涅耳損耗。為了增加晶體的透過率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個面的反射降到1%以下。溫度和周期一個PPLN晶體的極化周期由使用的光的波長決定。準相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調節。Covesion庫存的PPLN晶體，每個系列都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長。我們的計算調節曲線對相位匹配所需的溫度給出了很好的參考。轉換效率與溫度的關系符合一個sinc2函數，描述晶體溫度接受帶寬(圖5)。晶體越長，接受帶寬越窄，越敏感。在許多情況下，非線性相互作用的效率對溫度的敏感在幾個攝氏度內。通 ...