法1. 采用折射率較高，色散率較低的光學玻璃制造透鏡，并配制各種曲率的表面相互抵消2. 縮小光圈使用光束分析儀可以在成像位置觀察到光斑的形狀，我們可以通過在成像面前后移動光束分析儀來觀察其是否有子午與弧矢方向的拉伸變化來判斷其是否存在較大的像散。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

光纖之間以低折射率的包層隔離以防止發生串光。根據電磁場理論，光在界面上發生全反射的時候，仍然有進入第二種介質的波，稱為消逝波。消逝波的透入深度與入射光的入射角，波長及偏振等因素都有關系，所以光纖束中的每根光纖的包層厚度必須大于消逝波的透入深度。這種物鏡-光纖束-目鏡組合系統實質上是一種利用光纖束將中間像平面軸向延伸的顯微鏡或者望遠鏡系統，利用光纖柔軟可彎曲的特點可將其插入人體與物體內腔，在醫療診斷和工業檢驗方面有重要的應用。一般應用的同時會以另一位束傳光光纖實現對內腔的照明。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

位差(表現為折射率差)對透明結構成像。數字全息就是這樣一種常用的無標記手段，樣品的數字全息圖可以在焦平面外采集，然后在后處理中通過數值求解模擬波前傳播過程的衍射積分進行數字聚焦。數字全息已在生物學、診斷學和醫學、微流控和片上實驗室成像(lab on a chip)、三維追蹤、細胞力學、即時檢驗(point of care testing)、環境監測等領域得到了廣泛的應用。相襯層析(phase contrast tomography，PCT)可以從不同方向探測樣品，從而測量出樣品的三維折射率分布。多方向探測可通過移動光源、旋轉樣品的等方式獲得樣品不同方向的信息。當前不足：當前基于數字全息的PCT ...

和外部之間的折射率差決定。更大的折射率差將允許更大的填充因子。LCoS中像素的相位控制優于MEMS和相控陣。LCoS相位是模擬的并且與施加的電壓成正比，因此在像素之間是均勻的。相比之下，當前的MEMS微反射鏡的相位級是離散的，僅限于4bits，并表現出一些非線性。對于相控陣，相位控制是模擬的和準確的，但由于制造不一致，必須對每個元件進行單獨表征。參考文獻：Pierre-Alexandre Blanche. Holography, and the future of 3D display[J]. Light: Advanced Manufacturing.DOI：https://doi.org/ ...

層中光的時空折射：界面引起的頻移效應簡介：當光穿過折射率隨時間快速變化的介質時，光的頻率會發生變化。最近報道了透明導電氧化物的顯著頻移效應。這些觀察結果被解釋為由于折射率的時間變化導致體介質中propagation phase的時間變化。這是一種稱為時域折射的效應。在這里，作者展示了由氧化銦錫制成的epsilon-near-zero層中的頻移不僅源于這種體響應，而且還包括由空間邊界條件的時間變化引起的顯著影響。對于某些角度，這種邊界效應會導致對體效應的顯著的、相反的轉變。因此，此過程會產生可通過角度確定的頻移，從而將幅度和相位調制解耦。作者：Justus Bohn, Ting Shan Luk ...

列校正像差的折射光學元件組成笨重的鏡頭，是為相機尺寸的下限。還有一個基本的障礙在于鏡頭焦距難以縮短，因為這會引入更大的色差。基于計算設計的超表面光學(meta-optics)是成像器小型化的可行手段之一。超薄的meta-optics使用亞波長級納米天線(nano-antennas)，以比傳統的衍射光學元件(DOE)更大的設計自由度和空間帶寬積來調制入射光。此外，meta-optical散射體豐富的模態特性使得其比DOE具有更多的能力，如偏振、頻率、角度多路復用等。meta-optics可以使用廣泛可用的集成電路代工技術制造(如深紫外光刻(DUV))，而無需基于聚合物的DOE或二元光學器件中使用 ...

材料對x光的折射率大約為 1。因此，當 x 射線穿過材料時主要是振幅的變化，而不是相位的變化，這種變化與所遭遇材料的密度成正比。當應用于醫學成像時，由于骨骼和軟骨的密度相對于軟組織更大，X 射線圖像中骨骼和軟骨的對比度要高于軟組織。然而，單個 X 射線圖像是三維空間變化的密度函數投影到二維探測器上。根據 Beer-Lambert定律，圖像中的每個點都對應著X 射線沿一條路徑的線積分，從根本上是不可逆的。這可以通過使用冗余和非冗余投影的多次測量來克服，從而重建成像體積。這就是斷層掃描（來源于希臘語，切片記錄的意思）的本質。在 CT 中，為了形成身體的單個二維平面圖像，X 射線源以平行或扇形光束輸 ...

ell提出的折射定律、1647年Cavalieri提出的透鏡制造者方程和1670年Newton提出的成像方程。第一項是科學定律，后兩項是工程定律。我們故意將折射定律而不是反射定律作為成像唯一的科學基礎。盡管羅馬人已經知道怎么制造反射鏡，也知道入射角等于反射角，但是這些理解并不能夠帶領我們實現多鏡片成像系統的廣泛應用。理解光是如何在玻璃中折射的，將讓我們理解透鏡以及它在成像中的決定性價值（基于反射的成像系統也是有的，Newton認為基于折射無法消除色差，制造出了基于反射的成像系統，后續也有其他人基于反射原理設計成像系統）。從這些開始，成像依托于四項基礎技術的進步得到了發展，這四項技術是：光學材料 ...

如，將無源雙折射晶體插入腔中[10]，用雙折射增益元件對偏腔線[16]，分割激光增益帶寬[17]，或利用環形腔的雙向運行[9,11]。zui近，在高功率鎖模薄片激光器結構中也研究了涉及獨立腔端鏡的空間分離模概念[18,19]。然而，在這些新的實現中，并不是所有的內腔組件都是共享的以便降低常規噪聲抑制。在這篇文章中，我們提出了一種激光腔多路復用的新方法，通過在表面插入一個具有兩個獨立角度的單片器件，例如雙棱鏡，使空間分離模式存在。因此，通過在適當的位置安裝雙棱鏡，可以將對單光頻梳操作z優的空腔適應為雙光頻梳空腔。利用這種方法，在80 MHz重復頻率，在脈沖小于140fs的情況下，我們從單個固體激 ...

微鏡中玻璃的折射率與頻率相關，這會產生影響色度效應，從而影響脈沖形狀，降低激發效率。產生越來越短的脈沖需要越來越大的頻譜帶寬。例如：一個10-fs的高斯脈沖將需要大部分的可見光譜。對于正常色散，當飛秒激光脈沖穿過顯微鏡的玻璃·M 的重要組成部分。為了證明色散的影響，我們考慮具有高斯時間分布的“前向移動”超短脈沖，其持續時間為τ，為時間強度分布的半高全寬。時間分布寫為：其中，形狀因子： 對方程（3）進行傅里葉變化，得到正頻譜： 方程 (5) 經系統傳播，通過將其乘以譜相位（頻域中的電場相位）的指數，得到：方程（6）中相位可以由泰勒級數展開，從而解出每一項的貢獻(原文公式如此)： 方程（ ...