利用一段正常色散的摻鉺光纖平衡色散管理孤子產生的腔內色散。該振蕩器在重復頻率為100 MHz和泵浦功率為415 mW時，平均輸出功率高達35 mW。圖2（a）和（b）分別繪制了半峰全寬為21 nm、脈沖持續時間為2.3 ps的光譜和相應的強度自相關跡。帶寬為0.2 nm的PMF Bragg光柵濾光梳齒約1560 nm。反射的梳齒被送入耦合器，用于光學外差拍信號檢測。發射的梳齒在單通摻鉺光纖放大器的兩端抽運，平均功率為1300mw。在平均功率為200 mW的情況下，采用優化的自相位調制將光譜拓寬至45.5 nm，通過一段反常色散的PMF產生一個自相關寬度為117 fs（高斯擬合為83 fs）的輸 ...

無截止單模，色散可控，高雙折射，高非線性，大模場等。圖1硫系玻璃光子晶體光纖結構[2]硫系PCF解決了傳統單模光纖放大器因纖芯過細導致高功率下產生非線性效應，引起光纖端面損傷的不足，對于大功率光纖放大器、高功率激光傳輸等應用領域具有重大的意義。（2）耦合器光纖耦合器可將輸入信號的不同波長成分從不同輸出端口分離出來，或將多個不同波長的輸入信號混合成單個輸出，其對光場(分束比)的調控由光纖纖芯中傳播光之間的模式重疊長度和纖芯間的距離決定。基于硫系玻璃光纖制備的光纖耦合器在未來的中紅外通信、激光、傳感等領域均有重要的應用前景。（3）光纖合束器光纖合束器是實現高功率激光的核心元器件，可解決單個激光器功 ...

需要采用特殊色散的光學材料，如螢石（CaF2）或特種光學玻璃。這些材料的折射率均很低，又要校正色球差，故復消色差物鏡的結構要較消色差物鏡復雜得多。下圖5為一數值孔徑為1.25 的100倍復消色差物鏡，其中陰影部分是螢石透鏡。由于這種物鏡倍率色差較大，需與相應的補償目鏡配合使用。圖5三、平場消色差物鏡和平場復消色差物鏡由于復消色差物鏡仍然具有較大的像面彎曲，不能在平的接收面上給出整個視場的清晰像，為作顯微投影或顯微攝影，zui好應用平場物鏡。這種物鏡的主要問題是設法減小或校正匹茲凡和，辦法是在系統中加入彎月形厚透鏡或正負光焦度分離的薄透鏡成分，或二者兼用，因此必然導致結構的復雜化。下圖6所示為一 ...

低非線性、低色散腔的二極管泵浦固體激光器非常適合產生千兆赫梳[35,36]，它們比傳統的鈦寶石系統簡單得多，同時提供更好的高頻泵浦強度抑制。與光纖激光器相比，它們也支持更低的噪聲[31]、更高的功率，并且顯示出更簡單的重復頻率縮放。該文提到了在雙頻梳應用的實際部署中，系統復雜度是另一個關鍵的考慮因素。傳統系統由一對鎖定的飛秒激光器組成，復雜度很高，需要幾個反饋環。有一種先jin的替代方法是使用單腔雙光梳激光器，其中通過讓兩個頻梳共享同一個激光腔體，在自由運行狀態下實現頻梳之間的高相干性。這種方法已經在半導體盤式激光器[37]、自由空間雙向環形激光器[38]和雙向模鎖光纖激光器[39]等方面得到 ...

90厘米長的色散補償光纖以補償系統中其他組件的色散。然后，1GHz脈沖序列通過光學放大器進行放大并進入COSMO模塊。COSMO模塊包含超連續譜產生波導、二次諧波產生材料以及一個光電探測器。經過f-2f自拍頻過程后，來自光電探測器的電信號通過一個以~380 MHz為中心頻率的可調諧帶通濾波器來選擇fceo，然后用一個額外的RF放大器進行放大。該信號連接到Vescent SLICE-OPL，該模塊為MENHIR-1550的泵浦電流提供反饋，以實現fceo穩定。使用射頻頻譜分析儀可以清晰記錄fceo頻譜和噪聲頻譜。在整個系統中，由于COSMO模塊的性能，放大器泵浦電流提供140 mW(140 pJ ...

首先通過偏振色散補償光纖，以補償下游組件的色散，其余的光纖組件均采用保偏光纖，確保即使在環境不穩定的情況下系統也能穩定運行。脈沖隨后通過摻鉺光纖放大器，然后被50:50的光纖分離器分光，每個COSMO模塊接受一半的脈沖光束。在考慮損耗后，每個COSMO器件的輸入功率約為45 mW(脈沖能量180 pJ)。這一數值大約比使用傳統高度非線性光纖產生超連續介質和f-2f自參考所需的功率低5倍。來自環內COSMO模塊的fceo信號與來自RF合成器的30 MHz信號混合。該信號通過鎖相環反饋器件向激光器提供反饋。通過計數器分別記錄來自內環與外環模塊的信號次數，以驗證fceo信號的穩定性。如果兩組COSM ...

纖的折射率、色散特性和非線性效應等的精確控制。圖1光子晶體光纖的結構(a)全固態光子晶體光纖(b)空芯光子晶體光纖二、PCF的優勢1.單模傳輸特性單模傳輸特性[1]是光子晶體光纖中zui早被發現，也是zui引人注目的特性，單模傳輸可以提高光電器件的信號質量及傳輸速率。對于普通光纖，當傳輸光的波長大于截止波長，就可能實現單模傳輸，但是對于光子晶體光纖，對光纖結構經過合理設計，就能實現在所有波長無截止單模傳輸。2.非線性特性光子晶體光纖是理想的非線性光學介質，因為與傳統光纖相比，光子晶體光纖的纖芯更小，從而更容易產生非線性效應[2]，當改變包層空氣孔直徑和空氣孔間距時，有效模場的能量密度也會發生強 ...

物質方程在非色散、各向同性、連續介質的情況下，可表示為:式中，Jc為傳導電流密度；Xe和Xm分別為電化率和磁化率；介電常數ε和磁導率μ分別描述了均勻物質對給定頻率的電學元件和磁性元件的反應。在沒有自由電荷(p=0)、非磁性、不導電(J=0,σ=0)的材料中：在這里一個矢量的散度和旋度，例如矢量E的散度和旋度是:2.光的本質自由空間的四個麥克斯韋方程聯立起來，可以得到zui終的兩個關于電場和磁場矢量的方程：其中，拉普拉斯算子作用于E和B的每一個分量；因此，電磁場的每一個分量遵從標量波方程。這表明了以矢量形式在自由空間傳播的電磁諧波的存在。即光的本質是電磁波。（1）光是一種三維平面電磁波由上式可知 ...

波長干涉法、色散干涉法、雙光梳干涉法與頻率掃描干涉法。多波長干涉法測量距離的原理基于不同波長光在光程差發生變化時引起的干涉現象。這個方法利用了不同波長光的相位變化關系，通過觀察干涉條紋的移動來確定測量目標的距離。這種方法在測距應用中具有高精度和靈敏度，尤其在需要非接觸和高精度的測量場景下。通過利用不同波長光的特性，多波長干涉法可以實現對目標距離的精確測量。雙光梳干涉法是一種使用兩個頻率非常穩定的光梳來實現高精度測距的方法。這種方法通過比較兩個光梳之間的頻率差異，從而測量目標的距離。通過觀察和分析這些干涉條紋的模式，可以確定兩個光梳之間的頻率差異。由于頻率差與目標距離有直接關系，因此可以通過測量 ...

帶的各向異性色散對黃系激子有顯著的影響。各向異性色散導致了電子與空穴和軌道的相對運動之間的耦合。圖1-7 Cu2O的能帶結構Cu2O根據其O空隙和Cu缺陷不同可分為n型或者P型半導體如圖1-8所示。在Cu2O中，銅空位出現淺的受主能級，氧間位形成深能級缺陷，形成能分別為1.8eV、1.3eV。銅間位出現在深能級，形成能為2.5eV左右。氧空位具有相對較低的形成能，但是它不穩定。通常情況下容易得到Cu空位P型Cu2O半導體。圖1-8(a)為銅多氧少(b)為銅少氧多情況下Cu2O本征缺陷的形成能實驗室前期通過電化學沉積控制生長條件可得到n型的Cu2O半導體。如圖1-9所示，在特定的電壓、pH和溫度 ...