制方式和光纖色散特性。對于單波長光纖通信系統(tǒng)，由于終端設(shè)備的電子瓶頸效應(yīng)而不能發(fā)揮光纖帶寬大的優(yōu)勢。通常采用各種復(fù)雜技術(shù)來增加傳輸?shù)娜萘浚貏e是現(xiàn)在的密集波分復(fù)用技術(shù)極大地增加了光纖的傳輸容量。（2）損耗低，中繼距離長。目前，商用石英光纖損耗可低于0~20dB/Km，這樣的傳輸損耗比其他任何傳輸介質(zhì)的損耗都低；若將來采用非石英系統(tǒng)極低損耗光纖，其理論分析損耗可下降的更低。這意味著通過光纖通信系統(tǒng)可以跨越更大的無中繼距離；對于一個(gè)長途傳輸線路，由于中繼站數(shù)目的減少，系統(tǒng)成本和復(fù)雜性可大大降低。（3）抗電磁干擾能力強(qiáng)。光纖原材料是由石英制成的絕緣體材料，不易被腐蝕，而且絕緣性好。與之相聯(lián)系的一個(gè)重 ...

立體結(jié)構(gòu)上的色散過渡。當(dāng)光波的入射角滿足一定條件時(shí)，各級衍射光在介質(zhì)內(nèi)相互干涉，高級次衍射光互相抵消后只存在 0 級和+1級(或-1 級)衍射光的現(xiàn)象，即為布拉格衍射，如下圖所示。若參數(shù)選擇合理且超聲功率滿足條件，則可使布拉格衍射的衍射效率接近 100%，即入射光能量集中于+1 級(或-1級)衍射光，大大提高了能量利用率。要實(shí)現(xiàn)布拉格衍射，光波的入射角必須滿足干涉加強(qiáng)的條件，該條件即布拉格方程。若衍射光之間的光程差為其波長的整倍數(shù)，即它們同相位，則滿足了相干增強(qiáng)的條件，發(fā)生布拉格衍射。上式稱為布拉格方程。根據(jù)該方程，只有當(dāng)光束的入射角為布拉格角時(shí)，各衍射光在聲波面上才能達(dá)到同相位，發(fā)生相干加強(qiáng) ...

源具有良好的色散，上述瑞利線可以縮小到15波數(shù)。但是在光譜區(qū)域仍然存在較強(qiáng)的雜散光，其強(qiáng)度是瑞利線的100倍，掩蓋了硅的拉曼信號。這些雜散光來自于激發(fā)光源，所以需要進(jìn)一步凈化單色激發(fā)。圖2常見的帶通隨著入射角的增大也會(huì)出現(xiàn)失真和偏振分裂現(xiàn)象，類似于上述長通（圖1a），而圖3a所示的兩個(gè)不同角度下的TBP濾光片，其在60°范圍內(nèi)具有陡峭的邊緣極化不敏感性，可根據(jù)需要調(diào)整角度。圖3b則是兩片TBP濾光片經(jīng)過精細(xì)調(diào)整入射角后的透射譜，可窄至1 nm，是可調(diào)諧激光源的優(yōu)質(zhì)選擇。圖中灰色虛線則是長通TLP的邊緣截止線。圖3下圖4a所示中在光柵濾光后加入上述兩片TBP濾光片即可得到干凈的硅拉曼譜，如圖4b ...

光纖中偏振模色散測量中有所應(yīng)用。利用光纖的二階橫向電光效應(yīng)，把單模光纖或液體芯光纖彎曲成螺旋型，放置在高壓線路附近。電壓會(huì)引起光纖中光波偏振態(tài)的變化。光纖在彎曲成螺旋形時(shí)，離線路越遠(yuǎn)，螺紋間距越大，高頻率的振動(dòng)測量，使用POTDR也是不錯(cuò)的選擇。基于頻譜分析的POTDR系統(tǒng)具有靈敏度高，對外界干擾反應(yīng)及時(shí)、抗噪能力強(qiáng)，可測量頻率高達(dá)5kHz的振動(dòng)。在偏振模色散測量中，主要是解決雙折射對高速傳輸?shù)挠绊憽Ｓ捎诠饫w中存在雙折射，脈沖光在光纖中傳播時(shí)，其相互垂直的兩個(gè)模式的傳播常數(shù)并不相同，因而導(dǎo)致脈沖光展寬，產(chǎn)生偏振模色散（PMD）。可用POTDR技術(shù)測試現(xiàn)有的系統(tǒng)，測試PMD，替換掉PMD較大的部 ...

狀和腔的整體色散。原則上，后續(xù)調(diào)制可以進(jìn)一步縮短這種激光器的脈沖寬度；然而，測得的光譜寬度將相應(yīng)增加。您可以通過我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.champaign.com.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532，我們將竭誠為您服務(wù)。 ...

。在沒有額外色散補(bǔ)償?shù)那闆r下將近紅外激光脈沖壓縮40倍，產(chǎn)生4.6fs、20 μJ 的脈沖(~2 周期，~4 GW 峰值功率），中心波長在600nm附近。作者：R. Piccoli，J. M. Brown ... L. Razzari原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00888-73 快報(bào)標(biāo)題：雙光梳高光譜數(shù)字全息簡介：由兩個(gè)重復(fù)頻率略有不同的頻率梳和無透鏡相機(jī)傳感器組成的干涉儀構(gòu)成雙光梳數(shù)字全息，可實(shí)現(xiàn)具有高時(shí)間相干性的高頻率復(fù)用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie P ...

、二階和三階色散的自相關(guān)測量的示例。干涉測量自相關(guān)方法的優(yōu)勢在于它們易于實(shí)現(xiàn)并且適用于優(yōu)化大多數(shù)多光子成像應(yīng)用的激發(fā)效率。然而，就其無法提取實(shí)際脈沖形狀和相位而言，使得它們從根本上受到限制，因此，通常假設(shè)高斯或雙曲正割 (sech) 整形函數(shù)。針對這種情況，已經(jīng)開發(fā)出一系列與顯微鏡非常匹配的更復(fù)雜的脈沖測量技術(shù)；即頻率分辨光開關(guān) (FROG) 和用于直接電場重建的光譜相位干涉測量法 (SPIDER) ，它們能夠提供額外的信息。此外，多光子脈沖內(nèi)干涉相位掃描 (MIIPS)不僅可以測量脈沖，還可以對其進(jìn)行整形。有許多論文詳細(xì)介紹了使用執(zhí)行自相關(guān)作為衡量顯微鏡系統(tǒng)雙光子成像性能的效果。4.2a 干 ...

（9）4.1色散補(bǔ)償顯微鏡中是否需要色散補(bǔ)償？對于隨激發(fā)強(qiáng)度非線性縮放的成像過程，色散補(bǔ)償似乎可以明顯提高激發(fā)效率（即產(chǎn)生非線性信號光子的能力)。然而，評估色散補(bǔ)償系統(tǒng)對于信號光子產(chǎn)生的凈影響是非常重要的。為了優(yōu)化顯微鏡的激發(fā)效率，保持衍射極限焦斑，即該焦斑在時(shí)間上是傅里葉限制（脈寬的下限）的。正如球差會(huì)在空間上擴(kuò)大聚焦體積并降低激發(fā)效率一樣，擴(kuò)束鏡、掃描光學(xué)系統(tǒng)和顯微鏡物鏡中的色散會(huì)延長脈沖持續(xù)時(shí)間，并降低脈沖質(zhì)量。有多種策略可用于對這些光學(xué)器件的色散進(jìn)行預(yù)補(bǔ)償，以確保傅里葉變換極限或接近傅里葉限制的聚焦脈沖。值得注意的是，應(yīng)考慮補(bǔ)償方案本身的效率，以確保最終圖像中有可實(shí)現(xiàn)的增益。例如，如果 ...

各種色光將因色散而有不同的傳播途徑,結(jié)果導(dǎo)致各種色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。這種成像的色差異稱為色差。通常用兩種按接收器的性質(zhì)而選定的單色光來描達(dá)色差。對于目視光學(xué)系統(tǒng)，都選為藍(lán)色的 F光和紅色的C光。色差有兩種。其中描述這兩種色光對軸上物點(diǎn)成像位置差異的色差稱為位置色差或軸向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物體的像大小差異的色差稱為倍率色差或垂軸色差。如下圖,軸上點(diǎn)A發(fā)出一束近軸白光,經(jīng)光學(xué)系統(tǒng)后，其中F光交光軸于 A'F,C光交光 軸于 A'C。顯然,這兩點(diǎn)是A 點(diǎn)被藍(lán)光和紅光所成的高斯像點(diǎn)。它們相對于光學(xué)系統(tǒng)最后一面的距商分別為l'F和l'C ...

。利用光纖的色散規(guī)律可以推導(dǎo)出常規(guī)的拉曼光譜。圖1圖1為該方法的原理圖。圖1顯示了拉曼信號和熒光信號在取樣后不久(見上圖)以及在光纖中傳播足夠長的距離(見下圖)后的頻率-時(shí)間分布。在上圖中所描述的情況下，當(dāng)信號剛從樣本發(fā)出時(shí)，拉曼峰在頻域可以分離，而在時(shí)域則是混合的。在足夠長的光纖中傳播后，由于色散規(guī)律，不同頻率的峰值在時(shí)間上被分離。相反，與瞬時(shí)和瞬態(tài)拉曼信號不同，熒光發(fā)射具有更長的壽命。通過對光纖輸出信號的投影，我們可以分離不同的拉曼峰，也可以對熒光進(jìn)行拉曼信號的區(qū)分。圖2中在最后還可通過檔位式反射鏡將信號引入到光譜儀中。因此，與傳統(tǒng)的拉曼光譜表達(dá)式(較短波長先出現(xiàn))不同，PMT檢測到的信號 ...