光纖中偏振模色散測量中有所應(yīng)用。利用光纖的二階橫向電光效應(yīng)，把單模光纖或液體芯光纖彎曲成螺旋型，放置在高壓線路附近。電壓會(huì)引起光纖中光波偏振態(tài)的變化。光纖在彎曲成螺旋形時(shí)，離線路越遠(yuǎn)，螺紋間距越大，高頻率的振動(dòng)測量，使用POTDR也是不錯(cuò)的選擇。基于頻譜分析的POTDR系統(tǒng)具有靈敏度高，對外界干擾反應(yīng)及時(shí)、抗噪能力強(qiáng)，可測量頻率高達(dá)5kHz的振動(dòng)。在偏振模色散測量中，主要是解決雙折射對高速傳輸?shù)挠绊憽Ｓ捎诠饫w中存在雙折射，脈沖光在光纖中傳播時(shí)，其相互垂直的兩個(gè)模式的傳播常數(shù)并不相同，因而導(dǎo)致脈沖光展寬，產(chǎn)生偏振模色散（PMD）。可用POTDR技術(shù)測試現(xiàn)有的系統(tǒng)，測試PMD，替換掉PMD較大的部 ...

狀和腔的整體色散。原則上，后續(xù)調(diào)制可以進(jìn)一步縮短這種激光器的脈沖寬度；然而，測得的光譜寬度將相應(yīng)增加。您可以通過我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.champaign.com.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532，我們將竭誠為您服務(wù)。 ...

。在沒有額外色散補(bǔ)償?shù)那闆r下將近紅外激光脈沖壓縮40倍，產(chǎn)生4.6fs、20 μJ 的脈沖(~2 周期，~4 GW 峰值功率），中心波長在600nm附近。作者：R. Piccoli，J. M. Brown ... L. Razzari原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00888-73 快報(bào)標(biāo)題：雙光梳高光譜數(shù)字全息簡介：由兩個(gè)重復(fù)頻率略有不同的頻率梳和無透鏡相機(jī)傳感器組成的干涉儀構(gòu)成雙光梳數(shù)字全息，可實(shí)現(xiàn)具有高時(shí)間相干性的高頻率復(fù)用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie P ...

、二階和三階色散的自相關(guān)測量的示例。干涉測量自相關(guān)方法的優(yōu)勢在于它們易于實(shí)現(xiàn)并且適用于優(yōu)化大多數(shù)多光子成像應(yīng)用的激發(fā)效率。然而，就其無法提取實(shí)際脈沖形狀和相位而言，使得它們從根本上受到限制，因此，通常假設(shè)高斯或雙曲正割 (sech) 整形函數(shù)。針對這種情況，已經(jīng)開發(fā)出一系列與顯微鏡非常匹配的更復(fù)雜的脈沖測量技術(shù)；即頻率分辨光開關(guān) (FROG) 和用于直接電場重建的光譜相位干涉測量法 (SPIDER) ，它們能夠提供額外的信息。此外，多光子脈沖內(nèi)干涉相位掃描 (MIIPS)不僅可以測量脈沖，還可以對其進(jìn)行整形。有許多論文詳細(xì)介紹了使用執(zhí)行自相關(guān)作為衡量顯微鏡系統(tǒng)雙光子成像性能的效果。4.2a 干 ...

（9）4.1色散補(bǔ)償顯微鏡中是否需要色散補(bǔ)償？對于隨激發(fā)強(qiáng)度非線性縮放的成像過程，色散補(bǔ)償似乎可以明顯提高激發(fā)效率（即產(chǎn)生非線性信號光子的能力)。然而，評估色散補(bǔ)償系統(tǒng)對于信號光子產(chǎn)生的凈影響是非常重要的。為了優(yōu)化顯微鏡的激發(fā)效率，保持衍射極限焦斑，即該焦斑在時(shí)間上是傅里葉限制（脈寬的下限）的。正如球差會(huì)在空間上擴(kuò)大聚焦體積并降低激發(fā)效率一樣，擴(kuò)束鏡、掃描光學(xué)系統(tǒng)和顯微鏡物鏡中的色散會(huì)延長脈沖持續(xù)時(shí)間，并降低脈沖質(zhì)量。有多種策略可用于對這些光學(xué)器件的色散進(jìn)行預(yù)補(bǔ)償，以確保傅里葉變換極限或接近傅里葉限制的聚焦脈沖。值得注意的是，應(yīng)考慮補(bǔ)償方案本身的效率，以確保最終圖像中有可實(shí)現(xiàn)的增益。例如，如果 ...

各種色光將因色散而有不同的傳播途徑,結(jié)果導(dǎo)致各種色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。這種成像的色差異稱為色差。通常用兩種按接收器的性質(zhì)而選定的單色光來描達(dá)色差。對于目視光學(xué)系統(tǒng)，都選為藍(lán)色的 F光和紅色的C光。色差有兩種。其中描述這兩種色光對軸上物點(diǎn)成像位置差異的色差稱為位置色差或軸向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物體的像大小差異的色差稱為倍率色差或垂軸色差。如下圖,軸上點(diǎn)A發(fā)出一束近軸白光,經(jīng)光學(xué)系統(tǒng)后，其中F光交光軸于 A'F,C光交光 軸于 A'C。顯然,這兩點(diǎn)是A 點(diǎn)被藍(lán)光和紅光所成的高斯像點(diǎn)。它們相對于光學(xué)系統(tǒng)最后一面的距商分別為l'F和l'C ...

500mm。色散補(bǔ)償由激光在一對Gires-Tournois干涉儀(GTI)反射鏡（Layertec）之間反射4次實(shí)現(xiàn)，每次反射約1300fs。早期的KGW/KYW激光設(shè)計(jì)，使用棱鏡對在腔內(nèi)做色散補(bǔ)償，通過改變棱鏡的插入距離，可以改變輸出激光的中心波長或帶寬。在過去的幾年里，GTI成為色散補(bǔ)償?shù)闹髁鬟x擇，因?yàn)樗o湊且容易裝配。盡管已經(jīng)有許多理論依據(jù)（通過負(fù)群延遲色散抵消增益介質(zhì)里的自相位調(diào)制，產(chǎn)生一個(gè)可支持穩(wěn)定模式鎖定的色散范圍）指導(dǎo)如何構(gòu)建一個(gè)穩(wěn)定的鎖模腔，在構(gòu)建用于特定實(shí)際應(yīng)用的振蕩器的時(shí)候，還是需要用到反復(fù)試錯(cuò)法，特別是使用離散值GTI反射鏡的時(shí)候。我們需要逐漸增加負(fù)色散，直到獲得穩(wěn)定的 ...

各種色光將因色散而有不同的傳播途徑,結(jié)果導(dǎo)致各種色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。這種成像的色差異稱為色差。通常用兩種按接收器的性質(zhì)而選定的單色光來描達(dá)色差。對于目視光學(xué)系統(tǒng)，都選為藍(lán)色的 F光和紅色的C光。色差有兩種。其中描述這兩種色光對軸上物點(diǎn)成像位置差異的色差稱為位置色差或軸向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物體的像大小差異的色差稱為倍率色差或垂軸色差。校正了位置色差的光學(xué)系統(tǒng)，只能使二種色光的像點(diǎn)或像面重合在一起，但二種色光的焦距并不一定就此相等，使這二種色光可能具有不同的放大率，使同一物體的像大小不等，因而仍可能存在倍率色差。光學(xué)系統(tǒng)的倍率色差,用二種色光的主光線與高斯像面的 ...

和外腔模式的色散之間的競爭。這些元件隨溫度、腔長或光柵（或?yàn)V光片）角度的變化體現(xiàn)出的不同模式表現(xiàn)，限制了激光頻率的穩(wěn)定性和頻率可連續(xù)調(diào)諧的范圍。首先需要知道的是在激光器諧振腔內(nèi)部會(huì)發(fā)生模式競爭，雖然各模式的頻率不同，但使用相同的反轉(zhuǎn)粒子數(shù)，因此在均勻加寬的激光器中，滿足閾值條件的縱模在振蕩過程中相互競爭，導(dǎo)致只有相對靠近中心頻率的縱模取勝，而其他模式都被抑制。而跳模正是因?yàn)槟Ｊ礁偁幎l(fā)的。如下圖所示，在圖（a）中νq相比νq+1更靠近中心頻率ν0，因此在模式競爭中νq取勝，激光器輸出激光頻率即為νq。但是由于半導(dǎo)體激光器的輸出頻率受到溫度以及腔長的影響，當(dāng)腔內(nèi)溫度升高，放電管熱膨脹，粘在放電 ...

并驗(yàn)證其光學(xué)色散。該結(jié)構(gòu)具有重復(fù)60次(ZnO/Al2O3) × 60次的ZnO和Al203層對。為了確定ZnO和Al2O3的光學(xué)常數(shù)，測量了這兩種材料的兩厚樣品。圖1 厚氧化鋁樣品的測量:模型與測量的擬合。測定了Al2O3的厚度和光學(xué)常數(shù)。測量厚度:269 nm(光色散見圖2)圖2 測量所得Al2O3的光學(xué)色散。色散用柯西近似表示圖3 Al2O3薄樣品。從厚Al2O3樣品測定的光學(xué)色散在這里被用來驗(yàn)證樣品的性質(zhì)是有效的薄膜。厚度測定為7.7nm。圖表顯示了模型與實(shí)測數(shù)據(jù)的擬合圖4 厚ZnO薄膜:模型與實(shí)測數(shù)據(jù)的擬合。厚度和光色散由擬合決定。厚度:342 nm圖5 通過測量厚ZnO樣品確定Zn ...