會(huì)產(chǎn)生不同的光程差，從而實(shí)現(xiàn)相位的調(diào)制。 渦旋光束是具有連續(xù)螺旋狀相位的光束，即光束的波陣面是旋渦狀的，具有奇異性，其光束的中心是一個(gè)暗核，此處的光強(qiáng)為零，相位無(wú)法確定。對(duì)于光學(xué)渦旋，特別是具有復(fù)雜拓?fù)浣Y(jié)構(gòu)的光學(xué)渦旋，可以通過SLM獲得。本文利用Meadowalrk Optics公司的P1920型液晶空間光調(diào)制器產(chǎn)生了不同拓?fù)浜芍档臏u旋光。 Meadowlark Optics公司的空間光調(diào)制器采用獨(dú)有的模擬尋址技術(shù)，使相位的穩(wěn)定性更出色。本文用到的P1920型SLM具有高分辨率，高衍射效率，高填充因子，高損傷閾值，高灰度等級(jí)（4096/12bits）,低相位紋波（0.5-1%）等性能著稱。 ...

面形變來(lái)改變光程差，空間光調(diào)制器具有更高的調(diào)制精度。液晶空間光調(diào)制器在自適應(yīng)光學(xué)領(lǐng)域的典型應(yīng)用1、大氣湍流模擬器鑒于液晶空間光調(diào)制器的亞毫秒液晶響應(yīng)速度、高像素密度、高相位調(diào)制精度、相位編程實(shí)時(shí)控制等特點(diǎn)，因此可以很好的模擬大氣湍流隨機(jī)性，變化速度快等特點(diǎn)。液晶空間光調(diào)制器特別適合高精度可控湍流模擬，為大氣湍流的研究提供了非常有力的支撐。目前實(shí)現(xiàn)大氣湍流模擬的方法主要有：Zernike多項(xiàng)式法、功率譜反演法等。下圖為運(yùn)用Meadowlark Optics公司的256*256型液晶空間光調(diào)制器做的大氣湍流模擬結(jié)果。 2、 波前矯正器液晶波前矯正器作為一種高單元密度的新型波前矯正器件，通過相息圖的 ...

會(huì)產(chǎn)生不同的光程差，從而實(shí)現(xiàn)相位的調(diào)制。Meadowlark Optics公司的空間光調(diào)制器采用獨(dú)有的模擬尋址技術(shù)，使相位的穩(wěn)定性更出色。Meadowlark Optics（原BNS）致力于空間光調(diào)制的研發(fā)已有40多年的歷史了，最早主要與美國(guó)軍方合作。其空間光調(diào)制器技術(shù)處于世界領(lǐng)先水平，以高液晶響應(yīng)速度（up to 500Hz），高衍射效率，高填充因子，高損傷閾值等性能著稱。02 空間分辨率液晶空間光調(diào)制器（LCos）是由二維的像素陣列組成的，Meadowlark Optics公司可以提供的空間分辨率有1920x1152、512x512、1x12288等系列。其中 1920x1152系列SLM ...

果像差引起的光程差，即波像差為W，那么對(duì)于一個(gè)像差很小的光學(xué)系統(tǒng)來(lái)說中心點(diǎn)亮度S.D.與波像差W之間有相對(duì)簡(jiǎn)單的關(guān)系，即S.D.=1- k^2 ˉ(W^2 )利用這種關(guān)系和上述S.D. >= 0.8的判據(jù)，就可以決定像差的最佳校正方案和像差的公差。Strehl提出的中心點(diǎn)亮度S.D.>= 0.8的判據(jù)是評(píng)價(jià)小像差系統(tǒng)成像質(zhì)量的一個(gè)比較嚴(yán)格而又可靠的方法，但是缺點(diǎn)是計(jì)算起來(lái)相當(dāng)復(fù)雜，不便于實(shí)際應(yīng)用。瑞利判斷瑞利判斷：實(shí)際波面與參考球面之間的最大偏離量，即波像差不超過1/4波長(zhǎng)時(shí)，此時(shí)實(shí)際波面可認(rèn)為是無(wú)缺陷的。該判斷提出兩個(gè)標(biāo)準(zhǔn)，即：有特征意義的是波像差的最大值；波像差最大值的容許量不 ...

兩路光束由于光程差會(huì)產(chǎn)生一條干涉條紋，通過所謂的條紋計(jì)數(shù)法即可得到被測(cè)位移的大小）。這是一種直流光強(qiáng)檢測(cè)的方法，對(duì)激光器的頻率穩(wěn)定度和測(cè)量環(huán)境要求很高，其中光學(xué)元器件是造成元器件的非線性誤差的重要因素之一，原因一般為安裝調(diào)試復(fù)雜，還有調(diào)整內(nèi)部玻片的角度，而且單頻干涉原理下抗干擾能力不強(qiáng)，受環(huán)境影響較大。零差干涉儀示意圖2 激光外差干涉：外差干涉法是較為流行的一種檢測(cè)方式，其原理同樣基于邁克爾遜干涉儀，但采用一定頻差??f的雙頻光束作為載波信號(hào)的干涉儀，也就是所謂的雙頻干涉。其原理為當(dāng)激光探測(cè)到一個(gè)物體的位移時(shí)，由于多普勒效應(yīng)，被物體散射或反射的光的頻率將會(huì)發(fā)生多普勒頻移，即物體的位移對(duì)光進(jìn)行了 ...

考光路不同的光程差，產(chǎn)生干涉現(xiàn)象。而除了光路長(zhǎng)度的改變，在恒定路徑下激光波長(zhǎng)的改變也會(huì)導(dǎo)致信號(hào)的干涉調(diào)制。通過激光器控制掃描波長(zhǎng)，控制引入多個(gè)波長(zhǎng)變化，這樣避免了靜態(tài)狀態(tài)下的相對(duì)誤差。這種方法稱為“干涉光譜學(xué)”。“干涉光譜法”與飽和吸收室(GC)結(jié)合使用可以實(shí)現(xiàn)絕對(duì)距離的測(cè)量。昊量光電最新推出的皮米精度位移干涉儀quDIS通過將可調(diào)激光器的頻率鎖定到F-P干涉儀的的諧振頻率上，將干涉儀的位移測(cè)量轉(zhuǎn)換為頻率變化的測(cè)量。當(dāng)F-P腔長(zhǎng)在變化時(shí)，其諧振峰的頻率也在發(fā)生變化，通過測(cè)量初始腔長(zhǎng)，初始頻率和頻率變化，就可實(shí)現(xiàn)測(cè)量腔長(zhǎng)。可調(diào)激光器的頻率變化可通過與一個(gè)穩(wěn)頻激光器進(jìn)行拍頻來(lái)測(cè)量。因這種方式將位移 ...

反射和折射，光程差相同的同頻光會(huì)發(fā)生干涉。光程差引起的相位差使投射光強(qiáng)和反射光強(qiáng)遵從干涉強(qiáng)度分布的公式，即艾里公式。測(cè)量反射光強(qiáng)可測(cè)量d的大小，這就是光纖法珀腔壓力傳感器的基本原理。而從結(jié)構(gòu)上來(lái)看，法珀干涉儀的結(jié)構(gòu)如下圖所示：上圖的結(jié)構(gòu)解釋，G_1和G_2是兩塊相互平行的高反膜，間距依然設(shè)為d，反射光強(qiáng)I_R由入射光強(qiáng)I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波長(zhǎng)和板間物質(zhì)折射率所決定，同樣可以由此得到透射光強(qiáng)。相比與原理，光纖法珀腔傳感器的結(jié)構(gòu)更加復(fù)雜，受影響的因素更多。二、光纖法珀傳感器的分類光纖法珀傳感器自被發(fā)明以來(lái)，體積逐漸減小、應(yīng)用領(lǐng)域逐漸擴(kuò)大。根據(jù)一些細(xì)微的差異，可將光纖法珀傳感器分為以 ...

CFB內(nèi)部的光程差，這種光程差取決于離中性軸(neutral axis)的平均距離，可以通過扭曲纖芯的排布來(lái)讓其最小化。然而，這樣的光纖難以制造，并且只有數(shù)百纖芯。技術(shù)要點(diǎn)：基于此，德國(guó)德累斯頓工業(yè)大學(xué)(TU Dresden)的Robert Kuschmierz等人提出了一種無(wú)需空間光調(diào)制器這樣的大器件完成像差校準(zhǔn)，利用衍射光學(xué)元件(DOE)、相干光纖束、神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)的結(jié)合，實(shí)現(xiàn)直徑小于0.5mm，分辨率約1um的超細(xì)內(nèi)窺鏡。(1)利用CFB的記憶效應(yīng)，使用靜態(tài)的DOE(雙光子聚合光刻(2-photon polymerization lithography)制造)替代SLM的動(dòng)態(tài)調(diào)制來(lái)補(bǔ)償畸變。( ...

軟件可以分析光程差，并且實(shí)時(shí)轉(zhuǎn)化為物體表面的形貌。硬件方面，Phasics相機(jī)體積小、結(jié)構(gòu)緊湊，并且易于使用。事實(shí)上，Phasics的波前分析儀能夠與實(shí)驗(yàn)室常用的相機(jī)一樣易于集成。整個(gè)相機(jī)可以輕松集成到生產(chǎn)線或者實(shí)驗(yàn)室中。表面測(cè)量結(jié)構(gòu)Phasic SID4相位相機(jī)利用的是一種四波橫向剪切技術(shù)，將入射光分成剪切的4束，然后再互相干涉形成干涉圖，通過傅立葉逆變換可以得到入射光的相位譜和強(qiáng)度信息，這是一種消色差的技術(shù)，因此白光和LED光源非常適合。此外，可以使用任何顯微鏡進(jìn)行測(cè)量，并且不依賴于偏振。如上圖光路所示，SID4相機(jī)位于被測(cè)物體的成像面進(jìn)行探測(cè)，使用簡(jiǎn)單。SID4相位成像相機(jī)可以集成在商業(yè) ...

想波面之間的光程差,用W表示。規(guī)定實(shí)際波面在理想波面之后時(shí)的波像差為負(fù),反之為正。令理想波面的曲率半徑為與之間的夾角為顯然以A'為中心,過點(diǎn)作一圓弧顯然和之間是等光程的。則附近一點(diǎn)處的波像差相對(duì)于點(diǎn)處的波像差的改變量dW，可以相對(duì)于參考球面來(lái)確定，則有由上面兩個(gè)公式可得當(dāng)光學(xué)系統(tǒng)的孔徑不大時(shí),則有這就是波像差與球差之間的關(guān)系。可見，如以為縱坐標(biāo)來(lái)畫出球差曲線，曲線所圍面積的一半即為波像差。這樣,就很容易從球差曲線以圖形積分方法求得軸上點(diǎn)不同孔徑時(shí)的波像差。對(duì)于物在無(wú)窮遠(yuǎn)的系統(tǒng),最好將u’表示為h/f’,相應(yīng)的波像差公式為或者以相對(duì)高度h/hm來(lái)表示如果光學(xué)系統(tǒng)僅有初級(jí)球差,那么，以為縱 ...