高分辨率，高衍射效率，高填充因子，高損傷閾值，高灰度等級（4096/12bits）,低相位紋波（0.5-1%）等性能著稱。 02實驗光路 A：532nm 連續激光器；B：半波片；C：望遠系統；D；P1920-0532液晶空間光調制器；E：f=75mm透鏡；F：Basler aCA1920相機（ψ=10°） 03實驗結果 L=1 加載灰度圖 L=1 近場測試圖L=8 加載灰度圖 L=8 近場測試圖 L=16 加載灰度圖 L=16 近場測試圖 L=32 加載灰度圖 L=32 近場測試圖 L=150加載灰度圖 L=150近場測試圖 L=300加載灰 ...

情況下也能以衍射極限成像的話，就能用儀器順利看到視網膜上的感光細胞。但人眼由于角膜及晶狀體結構的不完美使經過的光線產生波前誤差，而且其大小和形式因人因時而變，不可能采用施加固定校正的方法解決。這使得一般的眼科成像系統無法達到衍射極限，也就無法實現高分辨率的眼科成像，自適應光學正好可以解決這樣的問題。通過眼底視網膜圖像，可以發現多種人體疾病病變信息，如心腦血管及內分泌失調，正常人和老年性黃斑，中心性漿液性脈絡視網膜病變等；但人眼象差除離焦、像散外，還包含高階像差，降低了成像分辨力，傳統的眼科測量技術無法克服這些高階像差，而自適應光學技術用于人眼視網膜成像系統，則可以獲得更加清晰的眼底視網膜圖像。 ...

現，他們使用衍射光學元件(DOE)將準直的激光束分成多個獨立的光束，通過強會聚透鏡聚焦后形成多光鑷。構建全息光鑷的關鍵是根據實際需要選擇合適的全息元件。傳統生成全息元件的方法是利用相干光干涉制作的，其缺點是所拍攝的全息元件存在衍射效率低、制作費時以及通用性差等，因而它在全息光鑷中并沒有得到廣泛的應用。目前全息光鑷的全息元件多由空間光調制器(SLM)形成。常見的空間光調制器有液晶空間光調制器、磁光空間光調制器、數字微鏡陣列(DMD)、多量子阱空間光調制器以及聲光調制器等。還可以用紫外光刻來制作特定的衍射光學元件來調制光場。現在用的較多的是由計算機尋址的液晶空間光調制器實現全息元件，通過改變全息元 ...

物鏡得到接近衍射極限的目標像。四波剪切干涉技術原理：剪切干涉技術基本原理是將待檢測的激光波前分成兩束，其中的一束相對于另一束橫向產生一些錯位，兩束錯位的光波各自保持完整的待測波前信息，相互疊合后，產生干涉現象，CCD/CMOS相機會接收干涉圖樣，進行相應的計算分析，從而利用傅立葉變換的相關計算，分析出待測波前的相位分布，以及強度分布等。基于干涉條紋的疏密度敏感于波前的斜率，因此波前傳感器在探測波前的偏離范圍較傳統的哈特曼傳感器具有更大的優越性。波前傳感器的典型應用光在傳輸的過程中會經過不同的介質，不同的介質由于其構成物質的分布不均勻，從而導致光的波前產生各種各樣的變化，自適應系統便應運而生。作 ...

VPHG) 衍射光柵技術的光譜儀相對于傳統的刻劃光柵，具有顏色效率高，受偏振影響小的特點，同時牢固耐用，是理想的高端光譜和光通訊儀器，其透過率高達90%，比傳統的反射式光柵大30%。3，多種測量模式Nanobase公司的拉曼光譜系統不光可用于拉曼成像，還可用于熒光成像，光電流成像。 拉曼 熒光 光電流4，高性價比目前市面上拉曼成像光譜設備價格均高于100萬人民幣，韓國Nanobase公司的激光掃描拉曼成像設備價格折合人民幣約為50萬人民幣，價格遠低于同類產品。Nanobase在國內的獨家代理是上海昊量光電設備有限公司，上海昊量光電設備有限公司是光學器件，激光，光譜等光電領域的 ...

0Hz），高衍射效率，高填充因子，高損傷閾值等性能著稱。02 空間分辨率液晶空間光調制器（LCos）是由二維的像素陣列組成的，Meadowlark Optics公司可以提供的空間分辨率有1920x1152、512x512、1x12288等系列。其中 1920x1152系列SLM的像元大小為9.0um；512x512系列SLM的像元大小為15um和24um；、1x12288系列SLM的像元大小為1.0um。液晶空間光調制器的空間分辨率越高，像元越小，則成像越清晰，成像質量越好。激光通信、自適應光學、光束控制等領域則對空間分辨率要求不高。03 衍射效率液晶空間光調制器（LCos）的效率目前市面上的 ...

m。在0，π衍射圖中，最大光柵周期為2個像素，入射波長為940 nm，SLM可以轉向的最大角度為3.36°。取物鏡焦距為7.2 mm，最大橫向位移為零點附近±423μm，或x和y的總橫向位移為847μm。這超出了目標可以成像的視野，同時保持目標的全部NA，因此不會犧牲激勵約束。此外，通過傅里葉變換，現在可以在樣本上創建1152 x 1152個焦點，這只能將目標可解析的焦點利用不到1.16倍。表1總結了1920 x 1152像素SLM和512 x 512像素SLM的客觀規格，光學系統，側向光束傳輸規格，其中SLM的圖像與SLM的圖像與目標后光圈的尺寸以及客觀利用率相匹配。 可以使用概述的方程針對 ...

因是光波存在衍射效應，使得一個理想無限小的點物體發射的光波通過系統成像后，由于成像系統口徑有限，物體光的高頻成分被阻擋，最終參與成像的只有物體光波的低頻成分（因此傳統成像系統本質上相當于一個低通濾波器），使得最終的像不再是一個無限小的理想點，而成為了一個彌散的亮斑，稱為“艾里斑”。因此當兩個點物體距離較近時，它們通過成像系統后形成的兩個艾里斑就會重疊到一起無法分辨，兩個物點恰能分辨的距離就是極限分辨距離，對應的張角即為極限分辨角，這就是著名的“瑞利判據”。科學家發現，通常情況下該極限分辨率與光的波長（λ）、成像系統口徑（D）和數值孔徑（NA）等參數有關。瑞利判據為了獲得更好的成像效果，科學家嘗 ...

AOM器件的衍射效率以及光纖和光纖耦合造成的損耗，對于大多數AOM脈沖選擇器/Pulse Picker來說，損耗將達到75%-90%。精確選擇脈沖的能力它與AOM及配套射頻驅動系統的消光比有關，大多數情況下，動態消光比作為最主要的因素，例如AOM的下降時間不夠快，下一個(或上一個)脈沖的一部分也通過選取的范圍。脈沖選擇器/Pulse Picker波長適用范圍（特別是對于可調諧飛秒激光器）輸出一階角與波長成正比。如果入射光束的線寬由于超短脈沖而變寬，則會導致輸出一階角的展寬。另一方面，AOM本身的透過率曲線及鍍膜曲線也會影響波長適用范圍。色散(特別是對于脈寬<<100fs的寬帶脈沖) ...

小又受到阿貝衍射極限的限制。網上已經有很多關于衍射極限的詳細知識了，比如下圖。我在這里就通俗講一下：就是當所觀察的目標直徑小于200nm時，傳統光學顯微鏡就無法將它和其他不想看的物質分辨開了。也許在以前觀察的物質都是直徑大于200nm，我們還不會受到衍射極限的困擾，可是在科技日新月異的現在，我們要觀察的物質越來越小。尤其是在利用熒光成像的活體細胞領域，比方說以前我們要觀察直徑大小有500nm左右的線粒體，還不會被200nm的衍射極限所影響，我們能分辨出線粒體發出的熒光成像。可是當觀察線粒體中只有30nm大小的的核糖體時，想要觀察它就必須突破衍射極限，否則就被線粒體的熒光掩蓋了。但這又怎么能難到 ...